One Hundred Years Of General Relativity From Genesis And Empirical Foundations To Gravitational Waves Cosmology And Quantum Gravity Volume 1 Weitou Ni

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Genesis And Empirical Foundations To
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Published by
World Scientific Publishing Co. Pte. Ltd.
5 Toh Tuck Link, Singapore 596224
USA office: 27 Warren Street, Suite 401-402, Hackensack, NJ 07601
UK office: 57 Shelton Street, Covent Garden, London WC2H 9HE
Library of Congress Cataloging-in-Publication Data
Names: Ni, Wei-Tou, 1944– editor.
Title: One hundred years of general relativity : from genesis and empirical
foundations to gravitational waves, cosmology and quantum gravity /
editor, Wei-Tou Ni, National Tsing Hua University, Hsinchu.
Description: Singapore ; Hackensack, NJ : World Scientific, [2015] | Includes
bibliographical references.
Identifiers: LCCN 2015032705| ISBN 9789814635127 (set : alk. paper) |
ISBN 981463512X (set : alk. paper) | ISBN 9789814678483 (v.1 : alk. paper) |
ISBN 9814678481 (v.1 : alk. paper) | ISBN 9789814678490 (v.2 : alk. paper) |
ISBN 981467849X (v.2 : alk. paper)
Subjects: LCSH: General relativity (Physics)--History. | Gravitational waves. |
Cosmology. | Quantum gravity.
Classification: LCC QC173.6 .O54 2015 | DDC 530.11--dc23
LC record available at http://lccn.loc.gov/2015032705
British Library Cataloguing-in-Publication Data
A catalogue record for this book is available from the British Library.
The cover figure is adapted from a figure by David J. Champion (MPI for Radioastronomy).
The articles in this two-volume set were previously published in various issues of
International Journal of Modern Physics D.
Copyright © 2017 by the Editor
This is an Open Access book published by World Scientific Publishing Company. It is distributed
under the terms of the Creative Commons Attribution-Non Commercial 4.0 (CC BY-NC) License.
Further distribution of this work is permitted, provided the original work is properly cited.

Desk Editor: Ng Kah Fee
Typeset by Stallion Press
Email: [email protected]
Printed in Singapore

Foreword
General Relativity (GR) is founded on the observation of Mercury
perihelion precession anomaly discovered by Le Verrier and improved by
Newcomb, the Michelson–Morley experiment, and the precision Eötvös
experiment. Its theoretical basis is based on Special Relativity (previously
called the restricted theory of relativity), Einstein Equivalence Principle
(EEP) and the realization that the metric is the dynamical quantity of
gravity together with the Principle of General Covariance and the absence
of other dynamical quantities. The establishment of GR in 1915 is a
community effort with Albert Einstein clearly playing the dominant role.
For one hundred years, its applicability through solar system to cosmology
is prevailing. If one includes the cosmological constant (proposed in 1917
by Einstein) in GR, there have not been any fully established non-
applicable places. The only possible potential exception is the missing mass
(dark matter)-deficient acceleration issue. Dark energy and quantum gravity
are needed in the present theoretical foundation of physics; however, more
experimental clues are needed. The framework applicability of GR is
already demonstrated in theoretical inflation models with quantum
fluctuations leading to structure formation with experimentally observed
spectrum.
To celebrate the GR centennial, we solicit the writing of 23 chapters in
these two volumes consisting of five parts:
Part I.Genesis, Solutions and Energy.
Part II.Empirical Foundations.
Part III.Gravitational Waves.
Part IV.Cosmology.
Part V.Quantum Gravity.

Volume 1 consists of Part I, Part II and Part III; Volume 2 consists of Part
IV and Part V.
In Part I, Valerie Messager and Christophe Letellier start in Chapter 1
with a genesis of special relativity to set the stage. They rely on the original
literature to make the development clear and connected. Thanks to many
thorough researches in the last 50 years, the path to general relativity is
clear. A concise exposition of the path is presented in Chapter 2. In Chapter
3, Christian Heinicke and Friedrich Hehl present the historical development
and detailed properties of the basic and fundamental spherical
Schwarzschild and axisymmetric Kerr solutions. In Chapter 4, Chiang-Mei
Chen, James Nester and Roh-Sung Tung expound the important and useful
concept of energy with its many facets and various applications.
In Part II, the empirical foundations of GR are examined. First, the
cornerstone Einstein Equivalence Principle (EEP) is explored. Ever since
about 100 ps (the time of electroweak phase transition or the
equivalent/substitute) at the quasi-equilibrium Higgs/intermediate boson
energy scale from the Big Bang (or equivalent/substitute), photons and
charged particles are abundant. With the premetric formulation of
electrodynamics, we examine the tests of EEP via the metric-induced
spacetime constitutive tensor density. The non-birefringence of the cosmic
electromagnetic wave propagation in spacetime is observed to ultrahigh
precision. This constrains the spacetime constitutive tensor density to
Maxwell–Lorentz (metric) form plus a scalar (dilaton) degree of freedom
and a pseudoscalar (axion) degree of freedom to high precision. The
accurate agreement of cosmic microwave background spectrum with the
Planck spectrum constrains the fractional change of the cosmic dilaton to be
less than 8 × 10
−4
. The Galileo weak equivalence principle (WEP)
experiments (Eötvös-type experiments) constrain the fractional dilatonic
change in the solar system to be less than 10
−10
. Accompanying the axion
degree of freedom is the rotation of linear polarization in the cosmic
propagation of electromagnetic waves called cosmic polarization rotation
(CPR). Sperello di Serego Alighieri reviews the constraints from radio
galaxy observations and CMB polarization observations to give a general
constraint of 0.02 rad for the mean (uniform) CPR and also a constraint of
0.02 rad for the CPR fluctuations. In many inflation models dilatons and
axions play important roles; these investigations are crucial to give clues or
constraints on the models. Frequency and time are the most precise

metrological quantities. Their uses in gravity experiments are unavoidable.
The use of GR in time synchronization and in GPS, GLONNESS, Galileo
and Beidou becomes a folk talk. There are two good ways to compare
precision clocks: (i) fiber links; (ii) space optical links using laser ranging.
Étienne Samain expounds the space optical link approach and addresses the
laser ranging missions T2L2 (Time transfer by Laser link), LRO (Lunar
Reconnaissance Orbiter) and LTT (Laser Time Transfer) together with
future space mission proposals for fundamental physics, solar system
science/navigation in which laser links are of prime importance.
Solarsystem observation provides the original impetus and the first
confirmation of GR. Chapter 8 summarizes the progress of classical solar
system tests and explores its potential in the future. Improvement of three or
more orders of magnitude is still possible.
Perhaps the most dramatic development in testing relativistic gravity
and in improving the dynamical foundations of general relativity is the
discovery and observation of pulsars, binary pulsars, millisecond pulsars
and double pulsars since 1967, 1974, 1982 and 2003 respectively. Richard
Manchester reviews the pulsar observation in its relation with gravity in
Chapter 9 with a brief introduction to basic pulsar properties and pulsar
timing. He presents a rather thorough account of dynamical tests of GR and
the strong equivalence principle together with a lucid but in-depth account
of GW detection using pulsar timing arrays (PTAs). See front cover for an
illustrative schematic of a PTA.
In 1916 Einstein predicted gravitational waves (GWs) in GR almost
immediately after his founding of it. The existence of gravitational waves is
the direct consequence of general relativity and unavoidable consequences
of all relativistic gravity theories with finite velocity of propagation. Their
importance in GR is like that electromagnetic waves in Maxwell–Lorentz
theory of electromagnetism. Einstein’s general relativity and relativistic
gravity theories predict the existence of gravitational waves. Gravitational
waves propagate in spacetime forming ripples of spacetime geometry. In the
introductory chapter of Part III, Kazuaki Kuroda, Wei-Ping Pan and I
review and summarize the complete GW spectrum, the methods of
detection, and the detection sensitivities in various frequency bands with a
brief introduction to GW sources. At the time Einstein predicted GWs in
GR, he estimated that GWs were experimentally not detectable due to
feeble strengths. However, thanks to one hundred years of development of

experimental methods and technology together with the discovery of
various astrophysical compact objects and cosmological sources, GWs are
now on the verge of detection in three frequency bands. The very low
frequency band (10 fHz–300 pHz) GWs are on the verge of detection by the
PTAs; Richard Manchester covers this part in his chapter on pulsars and
gravity in Part II. As mentioned in Chapter 10, the observation of PTAs has
already constrained the isotropic GW background to a level excluding most
current models of supermassive black hole formation. This is a strong
signal that PTA observation is on the verge of detecting GWs. The high
frequency band (10 Hz–100 kHz) GWs are on the verge of detection by
ground-based interferometers; Kazuaki Kuroda addresses the detection
methods and the sources in the second chapter of Part III. The extremely
low (Hubble) frequency band (1 aHz–10 fHz) GWs may also be on the
verge of detection by CMB polarization observations; the present status is
briefly reviewed in the introduction chapter of Part III. The low frequency
band (100 nHz–100 mHz) and the middle frequency band detections will
have the greatest S/N ratios according to the present expectation. We review
the sources, goal sensitivities, various mission proposals together with the
current supporting activities in the third chapter of Part III. The GW
quadrupole radiation formula has already been verified by the binary pulsar
observations. In the next hundred years we will see great discoveries and
immense focused activities toward the establishment and flourish of GW
astronomy and GW cosmology. GW physics and GW astronomy will
become a precision discipline in the coming century.
The development of cosmology is most dramatic during the last
hundred years. From Kapteyn universe in 1915 of observed disk star system
of 10 kpc diameter and 2 kpc thickness with the Sun near its center to full-
fledged precision cosmology now is monumental in the human history. It is
fortunate that the development of observational cosmology has GR theory
as a theoretical basis and goes hand-in-hand with the development of
general relativity. This is fortunate both for observational cosmology and
for GR. Using the Cosmological Principle Einstein looked into
cosmological solutions in GR in 1917. The fast development of
observational distance ladder around that time soon extends the reach of
astronomy to modern cosmos. Studies in the fundamental issues on the
origins of cosmos lead to anthropological principle, cosmic inflation, and
cosmic landscape scenarios. The cosmos is believed to be open in (extended

beyond) the Hubble distance scale. Part III consists of seven chapters:
Martin Bucher and I present some introductory remarks with a discussion of
missing mass-deficient acceleration issue in the first chapter; Marc Davis
reviews the observation and evolution of cosmic structure; Martin Bucher
give a rather comprehensive exposition of the physics (almost on every
aspect of cosmology) of CMB; Xiangcun Meng, Yan Gao and Zhanwen
Han review the SNIa as a standardizable distance candle, its nature, its
progenitors and its role in the cosmology together with related current
issues; Toshifumi Futamase on the gravitational lensing in cosmology; K.
Sato and Juni’ichi on cosmic inflation with a brief historical exposition on
the development in Japan and Russia; David Chernoff and Henry Tye on
inflation and cosmic strings from the point of view of string theory.
The quest for a satisfactory quantum description of gravity began very
early. Einstein thought that quantum effects must modify general relativity
in his first paper on GWs in 1916. Klein argued that the quantum theory
must ultimately modify the role of spatiotemporal concepts in fundamental
physics in 1927. Part V on Quantum Gravity consists of 4 chapters. Chapter
20 gives a bird’s-eye survey on the development of fundamental ideas of
quantum gravity together with possible observations of quantum
gravitational effects in the foreseeable future. The classical age (1958–
1969; according to the chronological classification of Rovelli) started with
ADM canonical formalism and concluded with DeWitt–Wheeler equation
and DeWitt’s derivation of Feynman rules for perturbative GR. In the
middle ages (1970–1983), the discovery of black hole thermodynamics and
Hawking’s derivation of black hole radiation radically affected our
understanding of general relativity. In the renaissance period (1984–1994),
there are two influential developments. From the covariant approach,
attempts to get rid of infinities merge into string theory. The use of strings
and branes extends the theoretical framework of quantum field theory. From
the canonical approach, background-independent loop quantum gravity
emerged 20 years after DeWitt–Wheeler equation. In Chapter 21, Richard
Woodard starts with experiences of two personal academic careers through
the classical and middle ages, advocates that the cosmological data from the
epoch of primordial inflation is catalyzing the maturation of quantum
gravity from speculation into a hard science, explains why quantum
gravitational effects from primordial inflation are observable, reviews what
has been done in perturbative quantum gravity, tells us what the future

holds both theoretically and observationally, and discusses what this tells us
about quantum gravity. In Chapter 22, Steven Carlip reviews the discovery
of black hole thermodynamics and summarizes the many independent ways
of obtaining the thermodynamic and statistical mechanical properties of
black holes. This has offered us some early hints about the nature of
quantum gravity. Steven then describes some of the remaining puzzles,
including the nature of the quantum microstates, the problem of
universality, and the information loss paradox. In the last chapter, Dah-Wei
Chiou gives us a rather self-contained introductory review on loop quantum
gravity — a background-independent nonperturbative approach to a
consistent quantum theory of gravity placing emphasis on the fundamental
ideas and their significance. The review presents the canonical formulation
of loop quantum gravity as the central topic and covers briefly the spin
foam theory, the relation to black hole thermodynamics and the loop
quantum cosmology with current directions and open issues summarized.
Although we do not yet have a consistent calculable quantum gravity
theory which has a good degree of completeness like quantum
electrodynamics or quantum chromodynamics, the efforts to find one
already led to the consistent renormalization of the gauge theory in 1960’s.
The new development since 1980’s together with more understanding and
further development of perturbation theory may give clues to a consistent
theory. During these endeavors, the quest for a well-developed quantum
gravity phenomenology including the quest to find a correct inflationary (or
non-inflationary) scenario may play a significant role.
The hope is that we will have one within a generation. This book is
written and assembled for graduate students and general scientific-oriented
readers alike. Each chapter is basically a review article. The five Parts are
interconnected. Different combinations can be designed for special topics
for graduate students and advanced undergraduates. For example, following
combinations are suitable for each topic named:
(i)Basics (Selected Topics in GR): Part I, Chapters 8, 9, 10, 13, 20;
(ii)Empirical Foundations (Empirical Foundations of Relativistic
Gravity): Chapter 2, Part II, Chapters 10, 11, 13, 14, 16, 20;
(iii)Gravitational Waves: Chapters 2, 9, Part III, Chapters 15, 18, 19;
(iv)Cosmology: Chapters 5, 6, 10, 12, Part IV, Chapter 20;
(v)Quantum Gravity: Chapters 3, 4, 10, 18, 19, Part V.

There can be various other combinations too.
We are grateful to all contributors for agreeing to write comprehensive
reviews to make this publication possible. We would also like to thank all
the referees for their valuable comments and suggestions: Martin Bucher,
Stephen Carlip, Dah-Wei Chiou, Sperello di Serego Alighieri, Angela Di
Virgilio, John Eldridge, Jeremy Gray, Friedrich Hehl, Jim Hough, Ekaterina
Koptelova, Ettore Majorana, James Nester, Ulrich Schreiber, Alexei
Starobinsky, David Tanner, Richard Woodard, AnMing Wu, Masahide
Yamaguchi. We thank the World Scientific staff, especially Dr. K. K. Phua
and Kah Fee Ng for their generous support in completing the book.
We dedicate this two-volume GR centennial book to the founders of GR
and various communities who have contributed to this dramatic century of
development and applications of GR.
Wei-Tou Ni
November, 2015
Note Added in Proof
After the foreword was written, LIGO Scientific and Virgo Collaborations
announced in February 2016 and in June 2016 the first direct detections of
gravitational waves (GWs) by LIGO Hanford and LIGO Livingston
detectors in September 2015 and in December 2015. With the LIGO
discovery announcements, two important things are verified: (i) GWs are
directly detected in the solar-system; (ii) Black holes (BHs), binary BHs
and BH coalescences are discovered and measured experimentally and
directly with the distances reached more than 1 billion light years. These
discoveries constitute the best celebration of the centennial of the genesis of
general relativity. We refer the readers to Refs. 1 and 2 for the discovery
and Refs. 3 and 4 for a brief history of gravitational wave research.
A web page will be set up for updates of the reviews of these two
volumes. Please see http://astrod.wikispaces.com/ for announcement.
References
1.B. P. Abbott et al. (LIGO Scientific and Virgo Collaborations), Observation of gravitational
waves from a binary black hole merger, Phys. Rev. Lett. 116 (2016) 061102.

2.B. P. Abbott et al. (LIGO Scientific and Virgo Collaborations), GW151226: Observation of
gravitational waves from a 22-solar-mass binary black hole coalescence, Phys. Rev. Lett. 116
(2016) 241103.
3.J. L. Cervantes-Cota, S. Galindo-Uribarri and G.F. Smoot, A brief history of gravitational
waves, Universe 2(22) (2016) 09400.
4.C.-M. Chen, J. M. Nester, W.-T. Ni, A brief history of gravitational wave research, Chinese
Journal of Physics 55 (2017) 142–169.

Contents
Volume 1
Foreword
Color plates
Part I. Genesis, Solutions and Energy
1.A genesis of special relativity
Valérie Messager and Christophe Letellier IJMPD 24 (2015)
1530024
1.Introduction
2.The Ether: From Celestial Body Motion to Light
Propagation
2.1Its origin
2.2The luminiferous ether
3.Galileo’s Composition Law for Velocities
4.Questioning the Nature of Light: Waves or Corpuscles?
5.From Electrodynamics to Light
5.1Ampère’s law
5.2Maxwell’s electromagnetic waves as light
5.3Helmholtz’s theory
5.4Hertzs experiments for validating Maxwell’s theory
6.Invariance of the Field Equations from a Frame to
Another One
6.1Hertz’s electrodynamic theory
6.2Voigt’s wave equation
6.3Lorentz’s electrodynamical theory
6.4Larmor’s theory

7.Poincaré’s Contribution
8.Einstein’s 1905 Contribution
9.Conclusion
Appendices
A.1. Fizeau’s experiments
A.2. Michelson and Morley’s experiments
2.Genesis of general relativity — A concise exposition
Wei-Tou Ni IJMPD 25 (2016) 1630004
1.Prelude — Before 1905
2.The Period of Searching for Directions and New
Ingredients: 1905–1910
3.The Period of Various Trial Theories: 1911–1914
4.The Synthesis and Consolidation: 1915–1916
5.Epilogue
3.Schwarzschild and Kerr solutions of Einstein’s field equation:
An Introduction
Christian Heinicke and Friederich W. Hehl IJMPD 24 (2015)
1530006
1.Prelude
1.1.Newtonian gravity
1.2.Minkowski space
1.2.1.Null coordinates
1.2.2.Penrose diagram
1.3.Einstein’s field equation
2.The Schwarzschild Metric (1916)
2.1.Historical remarks
2.2.Approaching the Schwarzschild metric
2.3.Six classical representations of the Schwarzschild
metric
2.4.The concept of a Schwarzschild black hole
2.4.1.Event horizon
2.4.2.Killing horizon
2.4.3.Surface gravity
2.4.4.Infinite redshift
2.5.Using light rays as coordinate lines
2.5.1.Eddington–Finkelstein coordinates

2.5.2.Kruskal–Szekeres coordinates
2.6.Penrose–Kruskal diagram
2.7.Adding electric charge and the cosmological
constant: Reissner–Nordström
2.8.The interior Schwarzschild solution and the TOV
equation
3.The Kerr Metric (1963)
3.1.Historical remarks
3.2.Approaching the Kerr metric
3.2.1.Papapetrou line element and vacuum field
equation
3.2.2.Ernst equation (1968)
3.2.3.From Ernst back to Kerr
3.3.Three classical representations of the Kerr metric
3.4.The concept of a Kerr black hole
3.4.1.Depicting Kerr geometry
3.5.The ergoregion
3.5.1.Constrained rotation
3.5.2.Rotation of the event horizon
3.5.3.Penrose process and black hole
thermodynamics
3.6.Beyond the horizons
3.6.1.Using light rays as coordinate lines
3.7.Penrose–Carter diagram and Cauchy horizon
3.8.Gravitoelectromagnetism, multipole moments
3.8.1.Gravitoelectromagnetic field strength
3.8.2.Quadratic invariants
3.8.3.Gravitomagnetic clock effect of Mashhoon,
Cohen et al.
3.8.4.Multipole moments: Gravitoelectric and
gravitomagnetic ones
3.9.Adding electric charge and the cosmological
constant: Kerr–Newman metric
3.10.On the uniqueness of the Kerr black hole
3.11.On interior solutions with material sources
4.Kerr Beyond Einstein

4.1.Kerr metric accompanied by a propagating linear
connection
4.2.Kerr metric in higher dimensions and in string
theory
Appendix
A.1 Exterior calculus and computer algebra
4.Gravitational energy for GR and Poincaré gauge theories: A
covariant Hamiltonian approach
Chiang-Mei Chen, James Nester and Roh-Suan Tung IJMPD
24 (2015) 1530026
1.Introduction
2.Background
2.1.Some brief early history
2.2.From Einstein’s correspondence
2.3.Noether’s contribution
2.4.Noether’s result
3.The Noether Energy–Momentum Current Ambiguity
4.Pseudotensors
4.1.Einstein, Klein and superpotentials
4.2.Other GR pseudotensors
4.3.Pseudotensors and the Hamiltonian
5.The Quasi-Local View
6.Currents as Generators
7.Gauge and Geometry
8.Dynamical Spacetime Geometry and the Hamiltonian
8.1.Pseudotensors and the Hamiltonian
8.2.Some comments
9.Differential Forms
10.Variational Principle for Form Fields
10.1.Hamiltons principle
10.2.Compact representation
11.Some Simple Examples of the Noether Theorems
11.1.Noether’s first theorem: Energy–momentum
11.2.Noether’s second theorem: Gauge fields
11.3.Field equations with local gauge theory
12.First-Order Formulation
13.The Hamiltonian and the 3 + 1 Spacetime Split

13.1.Canonical Hamiltonian formalism
13.2.The differential form of the spacetime
decomposition
13.3.Spacetime decomposition of the variational
formalism
14.The Hamiltonian and Its Boundary Term
14.1.The translational Noether current
14.2.The Hamiltonian formulation
14.3.Boundary terms: The boundary condition and
reference
14.4.Covariant-symplectic Hamiltonian boundary terms
15.Standard Asymptotics
15.1.Spatial infinity
15.2.Null infinity
15.3.Energy flux
16.Application to Electromagnetism
17.Geometry: Covariant Differential Formulation
17.1.Metric and connection
17.2.Riemann–Cartan geometry
17.3.Regarding geometry and gauge
17.4.On the affine connection and gauge theory
18.Variational Principles for Dynamic Spacetime Geometry
18.1.The Lagrangian and its variation
18.2.Local gauge symmetries, Noether currents and
differential identities
18.3.Interpretation of the differential identities
19.First-Order Form and the Hamiltonian
19.1.First-order Lagrangian and local gauge symmetries
19.2.Generalized Hamiltonian and differential identities
19.3.General geometric Hamiltonian boundary terms
19.4.Quasi-local boundary terms
19.5.A preferred choice
19.6.Einstein’s GR
19.7.Preferred boundary term for GR
20.A “Best Matched” Reference
20.1.The choice of reference
20.2.Isometric matching of the 2-surface

20.3.Complete 4D isometric matching
20.4.Complete 4D isometric matching
21.Concluding Discussion
Part II. Empirical Foundations
5.Equivalence principles, spacetime structure and the cosmic
connection
Wei-Tou Ni IJMPD 25 (2016) 1630002
1.Introduction
2.Meaning of Various Equivalence Principles
2.1.Ancient concepts of inequivalence
2.2.Macroscopic equivalence principles
2.3.Equivalence principles for photons (wave packets
of light)
2.4.Microscopic equivalence principles
2.5.Equivalence principles including gravity (Strong
equivalence principles)
2.6.Inequivalence and interrelations of various
equivalence principles
3.Gravitational Coupling to Electromagnetism and the
Structure of Spacetime
3.1.Premetric electrodynamics as a framework to study
gravitational coupling to electromagnetism
3.2.Wave propagation and the dispersion relation
3.2.1.The condition of vanishing of B
(1)
and B
(2)
for all directions of wave propagation
3.2.2.The condition of
(Sk)
B
(1)
=
(P)
B
(1)
= 0 and
A
(1)
= A
(2)
for all directions of wave
propagation
3.3.Nonbirefringence condition for the skewonless case
3.4.Wave propagation and the dispersion relation in
dilaton field and axion field
3.5.No amplification/no attenuation and no polarization
rotation constraints on cosmic dilaton field and
cosmic axion field
3.6.Spacetime constitutive relation including skewons

3.7.Constitutive tensor from asymmetric metric and
Fresnel equation
3.8.Empirical foundation of the closure relation for
skewonless case
4.From Galileo Equivalence Principle to Einstein
Equivalence Principle
5.EEP and Universal Metrology
6.Gyrogravitational Ratio
7.An Update of Search for Long Range/Intermediate Range
Spin–Spin, Spin–Monopole and Spin–Cosmos
Interactions
8.Prospects
6.Cosmic polarization rotation: An astrophysical test of
fundamental physics
Sperello di Serego Alighieri IJMPD 24 (2015) 1530016
1.Introduction
2.Impact of CPR on Fundamental Physics
3.Constraints from the Radio Polarization of RGs
4.Constraints from the UV Polarization of RGs
5.Constraints from the Polarization of the CMB Radiation
6.Other Constraints
7.Discussion
8.Outlook
7.Clock comparison based on laser ranging technologies
Étienne Samain IJMPD 24 (2015) 1530021
1.Introduction
2.Scientific Objectives
2.1.Time and frequency metrology
2.2.Fundamental physics
2.3.Solar System science
2.4.Solar System navigation based on clock
comparison
3.Time Transfer by Laser Link: T2L2 on Jason-2
3.1.Principle
3.2.Laser station ground segment
3.3.Space instrument

3.4.Time equation
3.5.Error budget
3.6.Link budget
3.7.Exploitation
4.One-Way Lunar Laser Link on LRO Spacecraft
5.Prospective
6.Conclusion and Outlook
8.Solar-system tests of relativistic gravity
Wei-Tou Ni IJMPD 25 (2016) 1630003
1.Introduction and Summary
2.Post-Newtonian Approximation, PPN Framework,
Shapiro Time Delay and Light Deflection
2.1.Post-Newtonian approximation
2.2.PPN framework
2.3.Shapiro time delay
2.4.Light deflection
3.Solar System Ephemerides
4.Solar System Tests
5.Outlook — On Going and Next-Generation Tests
9.Pulsars and gravity
R. N. Manchester IJMPD 24 (2015) 1530018
1.Introduction
1.1.Pulsar timing
2.Tests of Relativistic Gravity
2.1.Tests of general relativity with double-neutron-star
systems
2.1.1.The Hulse–Taylor binary, PSR B1913 + 16
2.1.2.PSR B1534 + 12
2.1.3.The double pulsar, PSR J0737 − 3039A/B
2.1.4.Measured post-Keplerian parameters
2.2.Tests of equivalence principles and alternative
theories of gravitation
2.2.1.Limits on PPN parameters
2.2.2.Dipolar gravitational waves and the
constancy of G

2.2.3.General scalar–tensor and scalar–vector–
tensor theories
2.3.Future prospects
3.The Quest for Gravitational-Wave Detection
3.1.Pulsar timing arrays
3.2.Nanohertz gravitational-wave sources
3.2.1.Massive black-hole binary systems
3.2.2.Cosmic strings and the early universe
3.2.3.Transient or burst GW sources
3.3.Pulsar timing arrays and current results
3.3.1.Existing PTAs
3.3.2.Limits on the nanohertz GW background
3.3.3.Limits on GW emission from individual
black-hole binary systems
3.4.Future prospects
4.Summary and Conclusion
Part III. Gravitational Waves
10.Gravitational waves: Classification, methods of detection,
sensitivities, and sources
Kazuaki Kuroda, Wei-Tou Ni and Wei-Ping Pan IJMPD 24
(2015) 1530031
1.Introduction and Classification
2.GWs in GR
3.Methods of GW Detection, and Their Sensitivities
3.1.Sensitivities
3.2.Very high frequency band (100 kHz–1 THz) and
ultrahigh frequency band (above 1 THz)
3.3.High frequency band (10 Hz–100 kHz)
3.4.Doppler tracking of spacecraft (1 µHz–1 mHz in
the low-frequency band)
3.5.Space interferometers (low-frequency band, 100
nHz–100 mHz; middle-frequency band, 100 mHz–
10 Hz)
3.6.Very-low-frequency band (300 pHz–100 nHz)
3.7.Ultra-low-frequency band (10 fHz–300 pHz)

3.8.Extremely-low (Hubble)-frequency band (1 aHz–
10 fHz)
4.Sources of GWs
4.1.GWs from compact binaries
4.2.GWs from supernovae
4.3.GWs from massive black holes and their
coevolution with galaxies
4.4.GWs from extreme mass ratio inspirals (EMRIs)
4.5.Primordial/inflationary/relic GWs
4.6.Very-high-frequency and ultra-high-frequency GW
sources
4.7.Other possible sources
5.Discussion and Outlook
11.Ground-based gravitational-wave detectors
Kazuaki Kuroda IJMPD 24 (2015) 1530032
1.Introduction to Ground-Based Gravitational-Wave
Detectors
1.1.Gravitational-wave sources
1.1.1.Achieved sensitivities of large projects
1.1.2.Coalescences of binary neutron stars
1.1.3.Coalescences of binary black holes
1.1.4.Supernova explosion
1.1.5.Quasi-normal mode oscillation at the birth
of black hole
1.1.6.Unstable fast rotating neutron star
1.2.Acceleration due to a gravitational wave
1.3.Response of a resonant antenna
1.4.Response of a resonant antenna
1.4.1.Directivity
1.4.2.Positioning
1.5.Comparison of a resonant antenna and an
interferometer
2.Resonant Antennae
2.1.Development of resonant antennae
2.2.Dynamical model of a resonant antenna with two
modes
2.3.Signal-to-noise ratio and noise temperature

2.4.Comparison of five resonant antennae
3.Interferometers
3.1.First stage against technical noises in prototype
interferometers
3.1.1.3 m-Garching interferometer
3.1.2.30 m-Garching interferometer
3.1.3.Glasgow 10 m-Fabry–Perot Michelson
interferometer
3.1.4.Caltech 40 m-Fabry–Perot Michelson
interferometer
3.1.5.ISAS 10 m and 100 m delay-line
interferometer
3.2.Further R&D efforts in the first-generation
detectors
3.2.1.Power recycling
3.2.2.Signal recycling and resonant side-band
extraction
3.3.Fighting with thermal noise of the second stage
3.3.1.Mirror and suspension thermal noise
3.3.2.Thermal noise of optical coating
3.4.Fighting against quantum noises and squeezing
3.4.1.Radiation pressure noise
3.4.2.Squeezing
4.Large Scale Projects
4.1.LIGO project
4.2.Virgo project
4.3.GEO project
4.4.TAMA/CLIO/LCGT(KAGRA) project
4.4.1.TAMA
4.4.2.CLIO
4.4.3.LCGT (KAGRA)
4.4.4.Einstein telescope
5.Summary
Appendix A. Thermal Noise
A.1. Nyquist theorem
A.2. Thermal noise of a harmonic oscillator
Appendix B. Modulation

Appendix C. Fabry–Perot Interferometer
C.1. Fabry–Perot cavity
C.2. Frequency response of a Fabry–Perot Michelson
interferometer
Appendix D. Newtonian Noise
12.Gravitational wave detection in space
Wei-Tou Ni IJMPD 25 (2016) 1630001
1.Introduction
2.Gravity and Orbit Observations/Experiments in the Solar
System
3.Doppler Tracking of Spacecraft
4.Interferometric Space Missions
5.Frequency Sensitivity Spectrum
6.Scientific Goals
6.1.Massive black holes and their co-evolution with
galaxies
6.2.Extreme mass ratio inspirals
6.3.Testing relativistic gravity
6.4.Dark energy and cosmology
6.5.Compact binaries
6.6.Relic GWs
7.Basic Orbit Configuration, Angular Resolution and
Multi-Formation Configurations
7.1.Basic LISA-like orbit configuration
7.2.Basic ASTROD orbit configuration
7.3.Angular resolution
7.4.Six/twelve spacecraft formation
8.Orbit Design and Orbit Optimization Using Ephemerides
8.1.CGC ephemeris
8.2.Numerical orbit design and orbit optimization for
eLISA/NGO
8.3.Orbit optimization for ASTROD-GW
8.3.1.CGC 2.7.1 ephemeris
8.3.2.Initial choice of spacecraft initial
conditions
8.3.3.Method of optimization
9.Deployment of Formation in Earthlike Solar Orbit

10.Time Delay Interferometry
11.Payload Concept
12.Outlook
Subject Index
Author Index
Volume 2
Foreword
Color plates
Part IV. Cosmology
13.General Relativity and Cosmology
Martin Bucher and Wei-Tou Ni IJMPD 24 (2015) 1530030
14.Cosmic Structure
Marc Davis IJMPD 23 (2014) 1430021
1.History of Cosmic Discovery
2.Measurement of the Galaxy Correlation Function
2.1.Before 1980
2.2.After 1980
2.3.Remarkable large-scale structure in simulations
2.4.Measurement of the BAO effect
2.5.Further measurements of the power spectrum
2.6.Lyman-α clouds
3.Large Scale Flows
4.Dwarf Galaxies as a Probe of Dark Matter
5.Gravitational Lensing
5.1.Double images
5.2.Bullet cluster
5.3.Substructure of gravitational lenses
6.Conclusion
15.Physics of the cosmic microwave background anisotropy
Martin Bucher IJMPD 24 (2015) 1530004

1.Observing the Microwave Sky: A Short History and
Observational Overview
2.Brief Thermal History of the Universe
3.Cosmological Perturbation Theory: Describing a Nearly
Perfect Universe Using General Relativity
4.Characterizing the Primordial Power Spectrum
5.Recombination, Blackbody Spectrum, and Spectral
Distortions
6.Sachs–Wolfe Formula and More Exact Anisotropy
Calculations
7.What Can We Learn From the CMB Temperature and
Polarization Anisotropies?
7.1.Character of primordial perturbations: Adiabatic
growing mode versus field ordering
7.2.Boltzmann hierarchy evolution
7.3.Angular diameter distance
7.4.Integrated Sachs–Wolfe effect
7.5.Reionization
7.6.What we have not mentioned
8.Gravitational Lensing of the CMB
9.CMB Statistics
9.1.Gaussianity, non-Gaussianity, and all that
9.2.Non-Gaussian alternatives
10.Bispectral Non-Gaussianity
11.B Modes: A New Probe of Inflation
11.1.Suborbital searches for primordial B modes
11.2.Space based searches for primordial B modes
12.CMB Anomalies
13.Sunyaev–Zeldovich Effects
14.Experimental Aspects of CMB Observations
14.1.Intrinsic photon counting noise: Ideal detector
behavior
14.2.CMB detector technology
14.3.Special techniques for polarization
15.CMB Statistics Revisited: Dealing with Realistic
Observations
16.Galactic Synchrotron Emission

17.Free–Free Emission
18.Thermal Dust Emission
19.Dust Polarization and Grain Alignment
19.1.Why do dust grains spin?
19.2.About which axis do dust grains spin?
19.3.A stochastic differential equation for L(t)
19.4.Suprathermal rotation
19.5.Dust grain dynamics and the galactic magnetic
field
19.5.1.Origin of a magnetic moment along L
19.6.Magnetic precession
19.6.1.Barnett dissipation
19.7.Davis–Greenstein magnetic dissipation
19.8.Alignment along B without Davis–Greenstein
dissipation
19.9.Radiative torques
19.10. Small dust grains and anomalous microwave
emission (AME)
20.Compact Sources
20.1.Radio galaxies
20.2.Infrared galaxies
21.Other Effects
21.1.Patchy reionization
21.2.Molecular lines
21.3.Zodiacal emission
22.Extracting the Primordial CMB Anisotropies
23.Concluding Remarks
16.SNe Ia as a cosmological probe
Xiangcun Meng, Yan Gao and Zhanwen Han IJMPD 24
(2015) 1530029
1.Introduction
2.SNe Ia as a Standardizable Distance Candle
3.Progenitors of SNe Ia
4.Effect of SN Ia Populations on Their Brightness
5.SN Ia’s Role in Cosmology
6.Issues and Prospects

17.Gravitational Lensing in Cosmology
Toshifumi Futamase IJMPD 24 (2015) 1530011
1.Introduction and History
2.Basic Properties for Lens Equation
2.1.Derivation of the cosmological lens equation
2.2.Properties of lens mapping
2.3.Caustic and critical curves
2.3.1.Circular lenses
2.3.2.The Einstein radius and radial arcs
2.3.3.Non-circular lenses
3.Strong Lensing
3.1.Methods of solving the lens equation: LTM and
non-LTM
3.2.Image magnification
3.3.Time delays
3.4.Comparison of lens model software
3.4.1.Non-light traces mass software
3.4.2.Light traces mass software
3.5.Lens statistics
4.Weak Lensing
4.1.Basic method
4.1.1.Shape measurements
4.2.E/B decomposition
4.3.Magnification bias
4.3.1.Simulation test
4.3.2.Higher-order weak lensing-flexion and
HOLICs
4.4.Cluster mass reconstruction
4.4.1.Density profile
4.4.2.Dark matter subhalos in the coma cluster
4.5.Cosmic shear
4.5.1.How to measure the cosmic density field
5.Conclusion and Future
18.Inflationary cosmology: First 30+ years
Katsuhiko Sato and Jun’ichi Yokoyama IJMPD 24 (2015)
1530025
1.Introduction

1.1.Developments in Japan
1.2.Developments in Russia
1.3.Inflation paradigm
2.Resolution of Fundamental Problems
3.Realization of Inflation
3.1.Three mechanisms
3.2.Inflation scenario
4.Slow-Roll Inflation Models
4.1.Large-field models
4.2.Small-field model
4.3.Hybrid inflation
5.Reheating
6.Generation of Quantum Fluctuations that Eventually
Behave Classically
7.Cosmological Perturbation
8.Generation of Curvature Fluctuations in Inflationary
Cosmology
9.Tensor Perturbation
10.The Most General Single-Field Inflation
10.1.Homogeneous background equations
10.2.Kinetically driven G-inflation
10.3.Potential-driven slow-roll G-inflation
11.Power Spectrum of Perturbations in Generalized G-
inflation
11.1.Tensor perturbations
11.2.Scalar perturbations
12.Inflationary Cosmology and Observations
12.1.Large-field models
12.2.Small-field model
12.3.Hybrid inflation model
12.4.Noncanonical models and multi-field models
13.Conclusion
19.Inflation, string theory and cosmic strings
David F. Chernoff and S.-H. Henry Tye IJMPD 24 (2015)
1530010
1.Introduction
2.The Inflationary Universe

3.String Theory and Inflation
3.1.String theory and flux compactification
3.2.Inflation in string theory
4.Small r Scenarios
4.1.Brane inflation
4.1.1.D3-D 3-brane inflation
4.1.2.Inflection point inflation
4.1.3.DBI model
4.1.4.D3-D7-brane inflation
4.2.Kähler moduli inflation
5.Large r Scenarios
5.1.The Kim–Nilles–Peloso mechanism
5.1.1.Natural inflation
5.1.2.N-flation
5.1.3.Helical inflation
5.2.Axion monodromy
5.3.Discussions
6.Relics: Low Tension Cosmic Strings
6.1.Strings in brane world cosmology
6.2.Current bounds on string tension Gµ and
probability of intercommutation p
7.Scaling, Slowing, Clustering and Evaporating
7.1.Large-scale string distribution
7.2.Local string distribution
8.Detection
8.1.Detection via Microlensing
8.2.WFIRST microlensing rates
8.3.Gravitational waves
9.Summary
Part V. Quantum Gravity
20.Quantum gravity: A brief history of ideas and some outlooks
Steven Carlip, Dah-Wei Chiou, Wei-Tou Ni and Richard
Woodard IJMPD 24 (2015) 1530028
1.Prelude
2.Perturbative Quantum Gravity
3.String Theory

4.Loop Quantum Gravity
5.Black Hole Thermodynamics
6.Quantum Gravity Phenomenology
21.Perturbative quantum gravity comes of age
R. P. Woodard IJMPD 23 (2014) 1430020
1.Introduction
2.Why Quantum Gravitational Effects from Primordial
Inflation are Observable
2.1.The background geometry
2.2.Inflationary particle production
3.Tree Order Power Spectra
3.1.The background for single-scalar inflation
3.2.Gauge-fixed, constrained action
3.3.Tree order power spectra
3.4.The controversy over adiabatic regularization
3.5.Why these are quantum gravitational effects
4.Loop Corrections to the Power Spectra
4.1.How to make computations
4.2.E-Suppression and late-time growth
4.3.Nonlinear extensions
4.4.The promise of 21 cm radiation
5.Other Quantum Gravitational Effects
5.1.Linearized effective field equations
5.2.Propagators and tensor 1PI functions
5.3.Results and open problems
5.4.Back-Reaction
6.Conclusions
22.Black hole thermodynamics
S. Carlip IJMPD 23 (2014) 1430023
1.Introduction
2.Prehistory: Black Hole Mechanics and Wheeler’s Cup of
Tea
3.Hawking Radiation
3.1.Quantum field theory in curved spacetime
3.2.Hawking’s calculation
4.Back-of-the-Envelope Estimates

4.1.Entropy
4.2.Temperature
5.The Many Derivations of Black Hole Thermodynamics
5.1.Other settings
5.2.Unruh radiation
5.3.Particle detectors
5.4.Tunneling
5.5.Hawking radiation from anomalies
5.6.Periodic Greens functions
5.7.Periodic Gravitational partition function
5.8.Periodic Pair production of black holes
5.9.Periodic Quantum field theory and the eternal black
hole
5.10.Periodic Quantized gravity and classical matter
5.11.Periodic Other approaches
6.Thermodynamic Properties of Black Holes
6.1.Periodic Black hole evaporation
6.2.Periodic Heat capacity
6.3.Periodic Phase transitions
6.4.Periodic Thermodynamic volume
6.5.Periodic Lorentz violation and perpetual motion
machines
7.Approaches to Black Hole Statistical Mechanics
7.1.Periodic “Phenomenology”
7.2.Periodic Entanglement entropy
7.3.Periodic String theory
7.3.1.Weakly coupled strings and branes
7.3.2.Fuzzballs
7.3.3.The AdS/CFT correspondence
7.4.Loop quantum gravity
7.4.1.Microcanonical approach
7.4.2.Microcanonical approach
7.5.Other ensembles
7.6.Induced gravity
7.7.Logarithmic corrections
8.The Holographic Conjecture
9.The Problem of Universality

9.1.State-counting in conformal field theory
9.2.Application to black holes
9.3.Effective descriptions
10.The Information Loss Problem
10.1.Nonunitary evolution
10.2.No black holes
10.3.Remnants and baby universes
10.4.Hawking radiation as a pure state
11.Conclusion
Appendix A. Classical Black Holes
23.Loop quantum gravity
Dah-Wei Chiou IJMPD 24 (2015) 1530005
1.Introduction
2.Motivations
2.1.Why quantum gravity?
2.2.Difficulties of quantum gravity
2.3.Background-independent approach
3.Connection Theories of General Relativity
3.1.Connection dynamics
3.2.Canonical (Hamiltonian) formulation
3.3.Remarks on connection theories
4.Quantum Kinematics
4.1.Quantization scheme
4.2.Cylindrical functions
4.3.Spin networks
4.4.S-knots
5.Operators and Quantum Geometry
5.1.Holonomy operator
5.2.Area operator
5.3.Volume operator
5.4.Quantum geometry
6.Scalar Constraint and Quantum Dynamics
6.1.Regulated classical scalar constraint
6.2.Quantum scalar constraint
6.3.Solutions to the scalar constraint
6.4.Quantum dynamics
7.Inclusion of Matter Fields

7.1.Yang–Mills fields
7.2.Fermions
7.3.Scalar fields
7.4.S-knots of geometry and matter
8.Low-Energy Physics
8.1.Weave states
8.2.Loop states versus Fock states
8.3.Holomorphic coherent states
9.Spin Foam Theory
9.1.From s-knots to spin foams
9.2.Spin foam formalism
10.Black Hole Thermodynamics
10.1.Statistical ensemble
10.2.Bekenstein–Hawking entropy
10.3.More on black hole entropy
11.Loop Quantum Cosmology
11.1.Symmetry reduction
11.2.Quantum kinematics
11.3.Quantum constraint operator
11.4.Physical Hilbert space
11.5.Quantum dynamics
11.6.Other models
12.Current Directions and Open Issues
12.1.The master constraint program
12.2.Algebraic quantum gravity
12.3.Reduced phase space quantization
12.4.Off-shell closure of quantum constraints
12.5.Loop quantum gravity versus spin foam theory
12.6.Covariant loop quantum gravity
12.7.Spin foam cosmology
12.8.Quantum reduced loop gravity
12.9.Cosmological perturbations in the Planck era
12.10. Spherically symmetric loop gravity
12.11. Planck stars and black hole fireworks
12.12. Information loss problem
12.13. Quantum gravity phenomenology
12.14. Supersymmetry and other dimensions

Subject Index
Author Index

Chapter 1, Fig. 1. System of five concentric spheres representing the motion of a planet (here the
Earth) in Eudoxus’ mathematical representation.
Chapter 1, Fig. A.2. Sketch of the experimental device conducted by Michelson and Morley in 1887.

Chapter 3, Fig. 7. Not quite seriously: “Schwarzschild” (left) versus “Kerr” (right).

Chapter 3, Fig. 12. Ergosurfaces, horizons, and singularity for slow, extremal (“critical”), and fast Kerr
black holes.

Chapter 3, Fig. 15. Maximal analytic extension of the Kerr spacetime.

Chapter 7, Fig. 1.
Chapter 7, Fig. 2.
Chapter 7, Fig. 3.

Chapter 7, Fig. 5.
Chapter 7, Fig. 10. Photography of the MeO laser station at Grasse (France) built by the end of the
seventies for lunar laser ranging and redesigned for satellite and time transfer in 2005.
Chapter 7, Fig. 12. Photography of units A (right) and B (left) of the T2L2 space instrument. The
cylinders on the right are the detection modules (linear and nonlinear). The LRA module is not
integrated into the photo.
Chapter 7, Fig. 13. CAO view of the whole Jason-2 satellite. T2L2 instrumentation is shared into two
units A and B respectively outside and inside the satellite.

Chapter 7, Fig. 20. Earth to Moon one-way laser ranging with LRO through the LOLA of the
spacecraft and some laser stations on ground.
Chapter 7, Fig. 21. RF antenna. The Laser ranging receiver telescope is on the left from the center of
the main RF antenna (red ellipse). LOLA is coupled with the telescope through an optical fiber.
(Courtesy: NASA Goddard Space Flight Center).
Chapter 7, Fig. 23. LTT equipment. On the left is the detector; in the middle lies the main electronic
package including the event timer. (Courtesy: Shanghai Astronomical observatory).

Chapter 9, Fig. 8. Plot of companion mass (m
2
) versus pulsar mass (m
1
) for PSR J0737−3039 with
observed constraints interpreted in the framework of GR. The inset shows the central region at an
expanded scale, illustrating that GR is consistent with all constraints (M. Kramer, private
communication).
Chapter 9, Fig. 20. Limits on the relative energy density of the GWB, Ω
GW
at a GW frequency of 2.8
nHz based on the PPTA data sets, together with predictions for Ω
GW
based on several different models
for the GWB.
119
The solid and dashed lines that are asymptotic to 1.0 at low Ω
GW
show the
probability Pr that a GWB signal of energy density Ω
GW
can exist in the PPTA data sets, based on
Gaussian and non-Gaussian GWB statistics respectively. The shaded region is ruled out with 95%
confidence by the PPTA data. Corresponding limits from analysis of EPTA
138
and NANOGrav
40
data
sets, scaled to f
GW
= 2.8 nHz, are also shown. The Gaussian curves show the probability density
functions ρ
M
for the existence of a GWB with energy density Ω
GW
based on a merger-driven model
for growth of SMBHs in galaxies,
89
an empirical synthesis of observational constraints on SMBHs in

galaxies,
113
and based on the Millennium dark matter simulations
18
together with semi-analytic
models for growth of SMBHs in galaxies (see Ref. 119 for more details).
Chapter 10, Fig. 2. Characteristic strain h
c
versus frequency for various GW detectors and sources.
[QA: Quasar Astrometry; QAG: Quasar Astrometry Goal; LVC: LIGO-Virgo Constraints; CSDT:
Cassini Spacecraft Doppler Tracking; SMBH-GWB: Supermassive Black Hole-GW Background.]

Chapter 10, Fig. 3. Strain psd amplitude versus frequency for various GW detectors and GW sources.
See Fig. 2 caption for the meaning of various acronyms.
Chapter 10, Fig. 4. Normalized GW spectral energy density Ω
gw
versus frequency for GW detector
sensitivities and GW sources. See Fig. 2 caption for the meaning of various acronyms.
Chapter 11, Fig. 8. Explorer resonant antenna in Rome. Source : Photo is reprinted from
http://www.roma1.infn.it/rog/explorer/.

Chapter 11, Fig. 11. AURIGA cryogenic resonant antenna is the twin of NAUTILUS, which is placed
at Legnaro in Padova. Source : Photo is reprinted from http://www.auriga.lnl.infn.it.
Chapter 11, Fig. 21. LIGO project started in 1994 to construct a pair of 4 km baseline length scale
facilities for laser interferometers separated by 3030 km, which were in Livingston, Louisiana and in
Hanford, Washington. Source : These pictures are taken from Ref. 72.

Chapter 11, Fig. 22. During the initial LIGO project, it took about five years to attain the target design
sensitivity after the installation. However, much more short period is expected to achieve the
sensitivity of the advanced LIGO, the installation of which is finished in 2015.
Chapter 11, Fig. 26. Sensitivity improvement of Virgo. The sensitivity is inferior to that of LIGO at
around mid frequencies. However, it is much better than LIGO at lower frequencies. Source : The
figure is taken from a paper after VSR2 (see Ref. 153).

Chapter 11, Fig. 35. An end cryostat of CLIO placed underground at Kamioka mine. Thermal noise at
cryogenic temperature, 10 K, was achieved in 2009.
Chapter 11, Fig. 37. KAGRA is a 3 km baseline length power-recycled Fabry–Perot Michelson
interferometer having RSE configuration with cryogenic mirrors, and is placed underground at
Kamioka in Gifu prefecture.

Chapter 12, Fig. 1. Schematic of LISA-type orbit configuration in Earthlike solar orbit.
Chapter 12, Fig. 4. Strain PSD amplitude versus frequency for various GW detectors and GW sources.
The black lines show the inspiral, coalescence and oscillation phases of GW emission from various
equal-mass black-hole binary mergers in circular orbits at various redshift: solid line, z = 1; dashed

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Saaten, der zitternde Glanz der Luft von diesem geheiligten Berge ab
und nähre sich nur von seinem Glanze.
Oftmals wende ich mich auf meinem Maultier nach der
verlassenen Felsenwelt der Hirten und Herden zurück, während sich
über mir Parnaß und Helikon mit dem Glanz ihrer silbernen Helme
über die weite Ebene grüßen. Flössen doch alle Quellen dieser
heiligsten Berge wieder reichlich voll und frisch in die abgestorbenen
Gebiete der europäischen Seele hinein! Möchte das starre Leuchten
dieser olympischen Vision wiederum in sie hineinwachsen und den
übelriechenden Dunst verzehren, mit dem sie, wie ein schlecht
gelüftetes Zimmer, beladen ist.
Nun sitze ich, von der glühenden Sonne nicht ganz geschützt,
unterm Vordach einer Weinschenke. Parnassische Hirten und
Hirtenhunde umgeben mich, unter den wettergebräunten Männern
sind blonde Köpfe, deren antiker Schnitt unverkennbar ist. Der
kühne Blick verrät dionysisches Feuer im Blut. Der Bartwuchs, ohne
gepflegt zu sein, ähnelt in Form, Dichte und Kräuselung durchaus
gewissen antiken Plastiken, die Helden oder Halbgötter darstellen.
Ich teile die Reste meiner Mahlzeit mit einem weißen, gewaltigen
Schäferhund. Und nachdem wir einen Blick auf den schmerzvoll
grinsenden Löwen von Cheronea geworfen, ist der parnassische
Hirtentraum zu Ende geträumt. Doch nein, an der kleinen Haltestelle
der Eisenbahn, die wir erreicht haben, und die von einem Sumpfe
voll quakender Frösche umgeben ist, finden wir ein gefesseltes
schwarzes Lamm. Es hat, mit dem Rücken nach unten, am Sattel
eines Maultieres hängend, eine Reise von zehn Stunden, durch die
Hochtäler des Parnaß, von Delphi her, im Sonnenbrande
zurückgelegt. Es trägt den Ausdruck hoffnungsloser Fügung im
Angesicht. Sein Eigentümer ist jener Kaufmann, den wir überholten,
und dessen Maultier ein Knabe trieb. Er wird um sein Osterlamm
beneidet und Bahnbeamte treten hinzu, fühlen es ab nach Preis und
Gewicht und Fettgehalt. Schließlich legt man das arme, unsäglich
leidende, schwarze parnassische Lamm, mit zusammengebundenen
Füßen dicht an die Geleise, damit es leicht zu verladen ist. Ich sehe
noch, wie es an seinen Fesseln reißt und verzweifelt

W
W
emporzuspringen versucht, als die Maschine herandonnert und
gewaltig an ihm vorüberdröhnt.
ir haben Athen verlassen, um über Korinth, Mykene, Argos und
andere klassische Plätze schließlich nach Sparta zu gelangen. Am
Nachmittag ist Korinth erreicht, nach längerer Bahnfahrt, die uns nun
schon bekannte Bilder wiederum vor die Augen geführt hat, darunter
flüchtige und doch warme Eindrücke von Eleusis, Megara, dem
schönen Isthmus und der Eginetischen Bucht.
Ein Wagen führt uns unweit vom Rande des Golfes, dem Fuße von
Akrokorinth entgegen, einer drohenden Felsmasse, die von den
Resten roher Befestigungen verunziert ist.
Über den Golf herüber weht eine frische, fast nordische Luft, aus
der Gegend des Helikon, dessen leuchtender Gipfel schemenhaft
sichtbar bleibt. Der Wagen rollt auf schlechten Feldwegen zwischen
grünen Saaten dahin.
Der korinthische Knabe hatte für Körper und Geist einen weiten,
unsäglich mannigfaltigen Tummelplatz. Den furchtbarsten Burgfelsen
über sich, schwamm er im Lärm und Getriebe einer Hafenstadt, die
im weiten Kreise von grünen oder nackten Hügeln umgeben war.
Überall erlangte sein Blick die geheiligten Höhen der Götter- und
Hirtenwelt, die wiederum bis in das Herz der Stadt hineinreichte. Für
Wanderungen oder Fahrten taten sich Peloponnes und Isthmus auf
und auf diesem herrlichen Erdenfleck genoß er die gleichsam
geborgene Schönheit eines südlichen Alpensees und auch die
grenzenlose Wonne des freieren Meeres.
ir besteigen Pferde, und diese erkletterten nun mühsam den
Felsen von Akrokorinth, der mehr und mehr, je weiter wir an ihm
hinaufkriechen, wie eine verdammte Stätte erscheint: ein düsteres
Tor durch einen Ring von Befestigungsmauern, führt in ein ödes
Felsenbereich.
Wir sind — die Pferde haben wir vor dem ersten Tore
zurückgelassen! — einer zweiten Ringmauer gegenübergestellt, die

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abermals ein Tor durchbricht. Eilig klimmen wir weiter aufwärts: eine
weißliche Sonne hat sich schon nahe bis an den Horizont
herabgesenkt. Kalter Bergwind fegt durch ein zweites ungeheures
Trümmerbereich, und wir finden uns vor dem engsten jener
Mauerringe, die den Gipfel des Festungsberges einschließen. Diesen
Gipfel erkletterten wir nun durch ein drittes Tor. Es ist eine Wüstenei,
ein Steinchaos. Fremd und schon halb und halb in Schatten
gesunken, liegt die gewaltige Bergwelt des Peloponnes unter uns.
Wir eilen, aus dieser entsetzlichen Zwingburg durch die
Trümmerhöfe wieder hinabzukommen. Wirkliches Grauen, wirkliche
Angst tritt uns an.
Nach den geheiligten Hügeln und Bergen, deren Bereich ich in den
letzten Wochen betrat oder wenigstens mit dem Blick erreichte, ist
dies der erste, der unter einem unabwendbaren Fluch verödet
scheint.
eltsam wie das bange Gefühl, was der nahende Abend einflößt mit
dem kleinen Kreis sonderbar banger Phantasiegestalten in
Einstimmung ist, die für mich, seitdem ich ein bewußteres Leben
führe, mit dem Namen Korinth verbunden sind. Schon vor etwa
achtundzwanzig Jahren, während einer kurzen akademischen
Studienzeit, drängten sich mir die rätselvollen Gestalten des
Periander, seiner Gattin Melissa und des Lykophron, seines Sohnes,
auf. Ich darf wohl sagen, daß die Tragödie dieser drei Menschen in
ihrer unsäglich bittersüßen Schwermut all die Jahre meine Seele
beschäftigt hat.
Periander! Melissa! Lykophron!
Periander, auf dem Burgfelsen hausend, Tyrann von Korinth,
allmählich ähnlich wie Saul, ähnlich wie der spartanische König
Pausanias, in einen finsteren Wahnsinn versinkend. Leidend an
jenem unausbleiblichen Schicksal großer Herrschernaturen, die nach
erreichtem Ziel von jenen Dämonen verfolgt werden, die ihnen dahin
lockend voranschritten. Er hatte die Einwohnerschaft Korinths von
den furchtbaren Felsen herunter terrorisiert und dezimiert. Er hatte
Lyside, die Tochter des Tyrannen Prokles, geheiratet, der zu

Epidaurus saß. Die Gattin, zärtlich von ihm Melissa genannt, ward
später von ihm aus unbekannten Gründen heimlich ermordet: zum
wenigsten wurde ihr Tod Periandern zur Last gelegt. Prokles,
Lysidens Vater, ließ eines Tages vor den beiden inzwischen
herangewachsenen Enkeln, Kypselos und Lykophron, den Söhnen
Melissens und Perianders, Worte fallen, die besonders dem
Lykophron eine Ahnung von dem Verbrechen des Vaters aufgehen
ließen, und diese Ahnung bewirkte nach und nach zwischen Sohn
und Vater den tiefsten Zerfall.
Der große Britte hat die Tragödie eines Sohnes geschrieben,
dessen Mutter am Morde ihres Gatten, seines Vaters, beteiligt war. Er
hat die psychologischen Möglichkeiten, die in dem Vorwurf liegen,
nicht bis zu jeder Tiefe erschöpft. Wie denn ein solcher Gegenstand
seinem Wesen nach überhaupt unerschöpflich ist, derart zwar, daß
er sich selber in immer neuen Formen, aus immer neuen Tiefen
manifestieren kann. Vielleicht ist das Problem Periander Lykophron
noch rätselvoller und furchtbarer, als es das Rätsel Hamlets und
seiner Mutter ist. Dabei hat dieser göttliche Jüngling Lykophron mit
dem Dänenprinzen Ähnlichkeit ... man könnte ihn als den
korinthischen, ja den griechischen Hamlet bezeichnen.
Gleichwohl war in seiner Natur ein Zug von finstrer
Entschlossenheit.
Während Periander in der wesentlichen Vereinsamung der
Herrschbegier — denn der Herrschende will allein herrschen und
wenn er auch andere Herrscher dulden muß, so erreicht er doch die
Trennung von allen, das Alleinsein, immer gewiß. Er gräbt sich
meistens jeden gemütischen Zufluß der Seele ab, wodurch sie denn,
wie ein Baum bei Dürre, qualvoll langsam zugrunde geht.
Also während Periander, sagte ich, vereinsamt, als Herrscher von
Korinth, in seinem Palast auf dem öden Burgfelsen, mit den
Dämonen und mit dem Schatten Melissens rang, hatte sich
Lykophron nicht nur von ihm abgekehrt, sondern von Grund aus
alles und jedes, außer das Leben! was er ihm zu verdanken hatte —
alles und jedes, was ihm durch Geburt an Glanz und Prunk mit dem
Vater gemeinsam war, dermaßen gründlich von sich getan, daß er,
obdachlos und verwahrlost, in den Hallen und Gassen des reichen

Korinth umherlungernd, von irgendeinem anderen Bettler nicht mehr
zu unterscheiden war.
Hier noch wurde er aber von dem allmächtigen Vater mit
rücksichtsloser Strenge verfolgt, dann wieder mit leidenschaftlicher
Vaterliebe; doch weder Härte noch Zärtlichkeit vermochten den
qualvollen Trotz der vergifteten Liebe abzuschwächen.
Die Tat des Periander wurde mit dem Schicksale dieses Lykophron
zum Doppelmord: zum Morde der Gattin und des Sohnes. Und hierin
liegt die Eigenart der Tragik, die in der Brust Perianders wütete, daß
er einen geliebten und bewunderten Sohn, das köstlichste Gut seines
späteren Lebens, plötzlich und unerwartet durch den Fluch seiner
häßlichen Tat vernichtet fand. Damit war ihm vielleicht der einzige
Zustrom seines Gemütes abgeschnitten und das Herz des alternden
Mannes ward von dem Grauen der großen Leere, der großen Öde
umschränkt.
Ich bin überzeugt, daß tiefe Zwiste unter nahen Verwandten unter
die grauenvollsten Phänomene der menschlichen Psyche zu rechnen
sind. In solchen Kämpfen kann es geschehen, daß glühende
Zuneigung und glühender Haß parallel laufen — daß Liebe und Haß
in jedem der Kämpfenden gleichzeitig und von gleicher Stärke sind:
das bedingt die ausgesuchten Qualen und die Endlosigkeit solcher
Gegensätze. Liebe verewigt sie, Haß allein würde sie schnell zum
Austrag bringen. Was könnte im übrigen furchtbarer sein, als es die
Fremdheit derer, die sich kennen, ist?
Periander sendete Boten an das Totenorakel am Acheron, um
irgendeine Frage, die ihn quälte, durch den Schatten Melissens
beantwortet zu sehen. Melissa dagegen beklagte sich, statt Antwort
zu geben und erklärte, sie friere, denn man habe bei der Bestattung
ihre Kleider nicht mit verbrannt.
Als die Boten heimkehrten, hierher nach Korinth, konnte Periander
nicht daran zweifeln, daß wirklich der Schatten Melissens zu ihnen
geredet hatte, denn sie brachten in rätselhaften Worten die
Andeutung eines Geheimnisses, dessen einziger Hüter Periander zu
sein glaubte.
Durch dieses Geheimnis wurde ein perverses Verbrechen des
Gatten verdeckt, der seine Gattin nicht allein getötet, sondern noch

U
im Leichnam mißbraucht hatte: eine finstere Tat, die das
schreckliche Wesen des Tyrannen gleichsam mit einem höllischen
Strahle der Liebe verklärt.
Er ließ nun in einem Anfall schwerer Gewissensangst die Weiber
Korinths, wie zum Fest in den Tempel der Hera berufen. Dort rissen
seine Landsknechte ihnen gewaltsam Zierat und Festkleider ab und
diese wurden zu Ehren Melissens, und um ihren Schatten zu
versöhnen, in später Totenfeier verbrannt.
Periander, Melissa, Lykophron. Es hat immer wieder, während
beinahe dreier Jahrzehnte, Tage gegeben, wo ich diese Namen
lebendig in mir, ja oft auf der Zunge trug. Sie waren es auch, die,
Sehnsucht erweckend, vor mir her schwebten, als ich das erstemal
den Anker gehoben hatte, um hierher zu ziehen. Auch während der
kleinen Schiffsreise jüngst, durch den Golf von Korinth, hat mein
Mund zuweilen diese drei Namen lautlos geformt, nicht minder oft
auf der Fahrt nach Akrokorinth. Und hier, im fröstelnden Schauder
heftiger Windstöße, auf dem gespenstischen Gipfel des Burgfelsens,
habe ich im kraftlosen Licht einer bleichen Sonne, die unterging, die
fröstelnden Schatten Perianders, Melissens und Lykophrons dicht um
mich gespürt.
nten, im Dämmer der Rückfahrt, während die Feldgeister über
der in Gerstenhalmen wogenden Gräberstätte des alten Korinth
sich zu regen beginnen, zuckt im Rädergeroll der nächtlichen Fahrt
ein und das andere Bild der lärmenden alten Stadt vor der Seele auf.
Mitunter ist alles plötzlich von einer so tosenden Gegenwart, daß ich
Geschwätz und Geschrei des Marktes um mich zu hören glaubte, und
alles dieses mit dem Anblick weiter abgelegener Felder verquickt, die
sich rings um den übermächtig hineingelagerten, finsteren
Gewalttäterfelsen wie Leichentücher weit umherbreiten.
Und ohne daß dieser tote Dämmer, dieses ewig teilnahmlose
Gegenwartsbild verändert wird, sehe ich die Lohe der Totenfeier
Melissens nächtlich hervorbrechen und fühle das Fieber, das die
leidenschaftliche Kraft des großen Periander auf die Bewohner der
geknechteten Stadt überträgt. Der Heratempel ist vom Geschrei der

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Weiber erfüllt, denen die Bravi die Kleider vom Leibe reißen, die
Gassen vom Geschrei jener anderen, die nackt und beraubt
entkommen sind. Nicht weit vom Tempel, den Blick in den rötlichen
Schein der Feuersbrunst mit einem starren Lächeln gerichtet, steht
Lykophron: durch Schmerz und die Wollust der Selbstkasteiung fast
irrsinnig, das Antlitz durch Hunger und innere Wut verzerrt, aber in
diesem Augenblick nicht nur vom Wiederscheine des Feuers,
sondern von einem bösen Triumphe verklärt. Rings lärmen und
brüllen die Leute um ihn: es ist durch Verordnung Perianders aufs
strengste verboten, ihn anzureden.
Als aber am folgenden Tage Periander selbst dies zu tun
unternimmt, erhält er von seinem Sohne nur diese Antwort: man
wird dich in Strafe nehmen, weil du mit Lykophron gesprochen hast.
egen zwölf Uhr mittags, nachdem wir am Morgen Korinth
verlassen haben, befinde ich mich in einer Herberge, von der aus
man die argivische Ebene übersieht. Sie ist begrenzt von gewaltigen
peloponnesischen Bergzügen und augenblicklich durchbraust von
einem heißen Wind, der in der blendenden Helle des Mittags die
Saatfelder wogen macht.
Der Raum, in dem die Kuriere das Frühstück auftragen, hat den
gestampften Boden einer Lehmtenne. Er ist zugleich Kaufladen und
Weinausschank. Es riecht nach Kattun. Blaue Kattune sind in den
Wandregalen aufgestapelt. Dank den Kurieren, die in Athen eine
Korporation bilden, herrscht in den Herbergen, die sie bevorzugen,
eine gewisse Sauberkeit.
Ich bin vor die Tür des kleinen Wirtshauses getreten. Die von den
Bergen Arkadiens eingeschlossene Ebene ist noch immer
durchbraust von Sturm und steht noch immer in weißer Glut. In
weißlich blendendem Dunst liegt der Himmel über uns. Die Burg von
Argos, Larissa, ist in der Talferne sichtbar, der Boden des Tals ist in
weite Gewände abgegrenzt, die teils von wogender Gerste bedeckt,
teils unbestellt und die trockene rote Scholle zeigend, daliegen.
Diese Landschaft erscheint auf den ersten Blick ein wenig kahl, ein
wenig nüchtern in ihrer Weiträumigkeit. Ich bin nicht geneigt, sie als

Heimat jener blutigen Schatten anzusprechen, die unter den Namen
Agamemnon, Klytämnestra, Tyest und Orestes ruhelos durch die
Jahrtausende wandern. Ihre Heimat war im Haupte des Äschylos
und des Sophokles.
Die Gestalten der großen Tragödiendichter der Alten sind von
einem Element des Grauens getragen und in ihm zu körperlosen
Schatten aufgelöst. Es ist in ihnen etwas von den Qualen
abgeschiedener Seelen enthalten, die durch die unwiderstehliche
Macht einer Totenbeschwörung, zu einer verhaßten Existenz im
Lichte gezwungen sind. Auf diese Weise wecken sie die Empfindung
in uns, als stünden sie unter einem Fluch, der ihnen aber, so lange
sie noch als Menschen unter Menschen ihr Leben lebten, nicht
anhaftete. Der schlichte Eindruck einer realen landschaftlichen Natur
bei Tageslicht widerlegt jeden Fluch und zwingt der bis zum
Zerreißen überspannten Seele den Segen natürlicher Maße auf.
Den Tragikern bleibt in dieser Beziehung Homer vollkommen
gesondert gegenübergestellt. Seine Dichtungen sind keine
Totenbeschwörungen. Über seinen Gedichten ist nirgend das Haupt
der Medusa aufgehängt. Gleicht das Gedicht des Tragikers einem
Klagegesang — seines gleicht überall einem Lobgesang, und wenn
das Kunstwerk des Tragikers von dem Element der Klage, wie von
seinem Lebensblute durchdrungen ist, so ist das Gedicht Homers
eine einzige Vibration der Lobpreisung. Die dichtende Klage und
heimliche Anklage und das dichtende Lob, wer kann mir sagen,
welches von beiden göttlicher ist?
Die Tragödie ist immer eine Art Höllenzwang. Die Schatten werden
mit Hilfe von Blut gelockt, gewaltsam eingefangen und brutal, als ob
sie nicht Schatten wären, durch Schauspieler ins reale Leben
gestellt: da müssen sie nun nichts anderes als ihre Verbrechen, ihre
Niederlagen, ihre Schande und ihre Bestrafungen öffentlich
darstellen. Hierin verfährt man mit ihnen erbarmungslos.
Seit Beginn meiner Reise liegt mir eine wundervolle Stelle der
Odyssee im Sinn. Der Sonnengott, dem man seine geliebte
Rinderherde getötet hat, klagt die Frevler, die es getan haben, die
Genossen des Odysseus, im Kreise der Götter an und droht, er

werde, sofern man ihn nicht an den Tätern räche, fortan nicht mehr
den Lebenden, sondern den Toten leuchten:
„Büßen die Frevler mir nicht vollgütige Buße des Raubes;
Steig’ ich hinab in Aïdes Reich, und leuchte den Toten!“
Wer wollte diese erhabenste und zugleich herrlichste Drohung in
ihren überwältigenden Aspekten nicht empfinden. Es ist nicht mehr
und nicht weniger als der ganze Inhalt eines künftigen Welt-Epos,
dessen Dante geboren werden wird. Aber wenn nicht mit der ganzen
apollinischen Lichtgewalt, so doch mit einem Strahle davon
erscheinen die Gestalten Homers beglückt und sind damit aus dem
Abgrund der Toten zu neuem Leben geweckt worden und es ist nicht
einzusehen, warum der Gott nicht auch dem dramatischen Dichter
einen von seinen Strahlen leihen sollte. Ist doch das Dramatische
und das Epische niemals rein getrennt, ebensowenig wie die
Tendenzen der Zeit und des Ortes. Und wer wüßte nicht, wie das
Epos Homers zugleich auch das gewaltigste Drama und Mutter
zahlloser späterer Dramen ist.
Wenn wir einen Durchbruch des apollinischen Glanzes in die
Bereiche des Hades als möglich erachteten, so möchte ich die
Tragödie, cum grano salis, mit einem Durchbruch der unterirdischen
Mächte, oder mit einem Vorstoß dieser Mächte ins Licht vergleichen.
Ich meine damit die Tragödie seit Äschylos, von dem es heißt, daß er
es gewesen ist, der den Erinnyen Schlangen ins Haar geflochten hat.
Nehmen wir an, die Tragödie habe dem gleichen Instinkt gedient,
wie das Menschenopfer. Dann trat allerdings an Stelle der blutigen
Handlung der unblutige Schein. Trotzdem in Wahrheit aber
Menschenblut nicht vergossen wurde, hatte die bange und
schreckliche Wirkung an Macht gewonnen und sich vertieft: derart,
daß erst jetzt eine chthonische Wolke gewaltsam lastend und
verdüsternd in den olympischen Äther stieg, deren grauenerregende
Formen mit den homerischen Lichtgewölken olympischen Ursprungs
rangen, und schließlich den ganzen Olymp der Griechen
verdüsterten.

W
D
ir brechen auf, um die Trümmer von Mykene und die
unterirdischen Bauten zu sehen, die man Schatzhäuser nennt.
Ich bin durchaus homerisch gestimmt, wie denn mein ganzes Wesen
dem Homerischen huldigt, auch wenn ich nicht des wundervollen
Schatzes gedenken müßte, der im Museum zu Athen geborgen liegt
und der aus den Gräbern von Mykene gehoben ist. Wo ist das
Blutlicht, mit dem Äschylos und Sophokles durch die Jahrhunderte
rückwärts diese Stätte beleuchteten? Es ist von der Sonne Homers
getilgt. Und ich sehe in diesem Augenblick die Greueltaten der
Klytämnestra, des Agist und des Orest höchstens mit den Augen des
Menelaos in Sparta an, als er dem jugendlichen Telemach, der
gekommen ist, nach Odysseus, seinem Vater, zu forschen, davon
erzählt.
„Aber indessen erschlug mir meinen Bruder ein Anderer
Heimlich mit Meuchelmord durch die List des heillosen Weibes ...
Dennoch, wie sehr ich auch trauere, bewein’ ich alle nicht so sehr
Als den einen ...“
womit er Odysseus — nicht einmal Agamemnon! — meint, den lange
Vermißten.
Wer, der die kerngesunde Königsidylle jenes Besuches liest, den
Telemach in Sparta abstattet, könnte dagegen des Glaubens sein,
daß der erprobte Held, Mann und Bruder sich sophokleischen
Blutträumen überlassen hätte? Zumal, wenn er sagt:
„Laßt uns also des Grams und unserer Tränen vergessen“
oder wenn Helena bei ihm ruhte, noch immer „Die Schönste unter
den Weibern.“
as Löwentor, der mykenaische Schutthügel und die Hügel ringsum
sind von Sonne durchglüht und von Sturm umbraust. Überall füllt
Duft von Thymian und Myrrhen die Luft. Ganz Griechenland duftet
jetzt von Thymian und Majoran. In den Kalksteintrümmern der alten
Stadt schreien Eulen einander zu, wach und lebhaft, trotz

D
hellblendender Sonne. Weiß wie Schlacke liegt Trümmerstück an
Trümmerstück.
Die Burg hat eine raubnestartige Anlage: in Hügeln versteckt und
von höheren felsigen Bergen gedeckt, übersah sie das ganze
rossenährende Argos. Zur Seite hatte sie eine wilde Kluft, die jeden
Zugang verhinderte.
Es ist von eigentümlichem Reiz, sich nach den mykenaischen
Gräberfunden in dieser Umgebung ein Leben in Üppigkeit und Luxus
vorzustellen: Männer und Frauen, die sich schnürten, und besonders
Frauen, deren Toiletten an Glanz und Raffinement der Toilette einer
spanischen Tänzerin, die in einem pariser Theater tanzt,
gleichgekommen sind. Aber schließlich ist es wieder Homer, der
überall den Sinn für Komfort und Luxus entwickelt und nie vergißt,
Bäder, duftende Betten, reinliches Linnen, hohe und hallende Säle,
Schmuck und Schönheit der Weiber, ja sogar den Wohlgeschmack
des Getränks und der Speisen gebührend zu würdigen.
ie unterirdischen Kuppelbauten, die Pausanias Schatzhäuser
nennt, sind ihrer eigentlichen Bestimmung nach noch heute ein
Rätsel. Sie waren bekannt, wie es scheint, durch das ganze
griechische Altertum und wahrscheinlich, so weit sie frei lagen, wie
noch heute, erfüllt von Bienengesumm. Das „Schatzhaus des
Atreus“, ist vollkommen freigelegt. Die weiche, sausende Chormusik
der kleinen honigmachenden Priesterinnen der Demeter, die den
unterirdischen Bau erfüllt, verbreitet mystische Feierlichkeit. Sie
scheinen im Halblicht der hohen Kuppel umherzutaumeln. Sie
fliegen, an den unbestrittenen Besitz dieser Räume gewöhnt, gegen
die Köpfe der Eintretenden. Ihr sonorer Flug bewegt sich mit Gehen
und Kommen in eine niedrige Nebenkammer, die sehr wohl eine
Grabkammer sein könnte. Aber die Menge der Schatzhäuser würde
durch eine Bestimmung als unterirdische Tempelgräber, für
Totenopfer und Totenkult, nicht erklärt. Ich stelle mir aber gern
inmitten dieses sogenannten Artreusschatzhauses einen Altar vor
und das Feuer darauf, das den Raum erleuchtet und lärmend belebt

D
und dessen Rauch durch die kleine runde Öffnung der Kuppel
abzieht und oben scheinbar aus der Erde selber hervordringt.
rei Schimmel ziehen unsern Wagen im Galopp durch die Vorstädte
von Tripolitza in die arkadische Landschaft hinaus. Der wolkenlose
Himmel ist über weite Ackerflächen gespannt, auf denen Reihen
bunter, griechischer Landleute arbeiten. Der Tag wird heiß. Die Luft
ist erfüllt von Froschgequak.
Nun, nach einer längeren Fahrt durch kleine Ortschaften,
verlassen wir die Ebene von Thegea. Die schöne Landstraße steigt
bergan, und statt der Felder haben wir rötlich-graue Massen kahlen
Gesteins zur Rechten und Linken, die spärlich mit Thymiansträuchern
bewachsen sind. Es beginnt damit ein Arkadien, das mehr einer
Wüstenei, als dem Paradiese ähnlich sieht. Nach einiger Zeit ist in
der Höhe ein Dorf zu sehen, mit einigen langen, dünn belaubten
Pappeln, die das Auge hungrig begrüßt. Nur wenig lösen sich die
Häuser der Ortschaft von ihrem steinigten Hintergrund, der mit
schmalen Gartenstreifen rötlicher Erde durchsetzt ist.
Die Spitzen des Parnon werden zur Linken sichtbar, auf denen der
Schnee zu schwinden beginnt. Ein kühler Wind setzt ein und erquickt
inmitten dieser arkadischen Wüste.
Ich hatte hier einen womöglich noch größeren Reichtum an
Herden zu sehen gehofft, als zwischen Parnaß und Helikon: aber auf
weitgedehnten, endlosen Trümmerhalden und auf der Landstraße
begegnet nur selten Herde und Hirt. Die Gegend ist arm und
ausgestorben, die ehemals das waldreiche Paradies der Jäger und
Hirten gewesen ist.
Die Straße wendet sich auf einer freien Paßhöhe rechts und tritt in
das Gebiet von Lakonika. Der Taygetos liegt nun breit und mächtig
mit weißen Gipfeln vor uns da.
Aus einer ärmlichen Schenke ertönt Gesang. Und zwar ist es eine
Musik, die an das Kommersbuchtreiben deutscher Studentenkneipen
erinnert. Die Stimmen gehören Gymnasiallehrern aus Sparta an, die,
noch im Osterferien-Rausch, fröhlich dorthin zurückreisen.

W
Es erscheinen jetzt Äcker, Gartenflächen, Wiesen und Bäume
oasenartig. Die Erde zwischen Felsen und Bäumen ist rot, und hier
und da stehen rötliche Wasserlachen.
Der Parnon verschwindet und taucht wieder auf. Die Gegend
gewinnt, nachdem wir die Paßhöhe überschritten haben, an
Großartigkeit. Einige der vielen steinigten Hochtäler, die man
übersieht, zeigen Baumwuchs inselartig in ihrer Tiefe. Es ist mir, so
lange mein Auge durch diese uferlosen, kochenden Wüsteneien
schweift, als ob ich das traurig-nackte, ausgetrocknete Griechenland
mit einem Mantel grüner Nadelwälder bedecken müßte, und meine
Träumereien führen Armeen tätiger Menschen hierher, die, vom
sorglich gepflegten Saatkamp aus, in geduldiger Arbeit Arkadien
aufforsten. Mit tiefem Respekt gedenke ich der zähen Kraft und
Tüchtigkeit jener Männer und Frauen meiner engeren Heimat, auch
derer mit krummgezogenem Rücken, die den Forst ernähren, mehr
wie sie der Forst ernährt, und mit Staunen vergegenwärtige ich die
Schöpferkraft, die in der harten Faust der Arbeit liegt.
ir halten Rast. Die Herberge ist an eine Krümmung der
Bergstraße gestellt. Unter uns liegt ein weites Tal, das der
Taygetos mit einer Kette von Schneegipfeln mächtig beherrscht. Der
Himmel glüht in einer fast weißen Glut. Hügelige Abhänge in der
Nähe, von Olivenhainen bestanden, erscheinen ausgebrannt.
Unsere Herberge hat etwas Japanisches. Das Schilfdach über der
schwankenden Veranda, auf der wir stehen, ist durch dünne Stangen
gestützt. Unten klingeln die müden Pferde mit ihren Halsglöckchen.
Die trinkfrohen Lehrer aus Sparta haben uns eingeholt und sitzen
lärmend unten im Gastzimmer. Wir werden in ein oberes Zimmer
geführt, dessen Dielen dünn wie Oblaten sind. Durch fingerbreite
Fugen zwischen den Brettern können wir zu den Lehrern
hinabblicken. Der Kurier trägt ein Frühstück auf. Indessen schwelgen
die Augen und ruhen zugleich im jungen Blättergrün eines
Pappelbaums, der, vom heißen Winde bewegt, jenseits der Straße
schwankt und rauscht.

W
Nachdem wir gegessen haben, ruhen wir auf der Veranda aus. Bei
jedem Schritt, den wir etwa tun, schaukelt die ganze Herberge. Zwei
Schwalben sitzen nahe bei mir unter dem Schilfdach auf der
Geländerstange. Überall um uns ist lebhaftes Fliegengesumm.
ir haben vor etwa einer Stunde das Kahni verlassen, wo uns die
Lehrer aus Sparta eingeholt hatten. Ihr Einspännerwägelchen
stand, als wir abfuhren, vor der Tür und wartete auf die indessen
lustig zechenden Gäste. Sonderbar, wie in diesem heißen, stillen und
menschenleeren Lande die brave Turnerfidelitas anmutete, die
immer wieder in einem gewaltigen Rundgesang gipfelte!
Die Straße beginnt sich stärker zu senken. Wir fahren weite
Schlingen und Bogen an tiefen Abstürzen hin, die aber jetzt den
Blick in eine immer reicher ausgestaltete Tiefe ziehen. Wir nähern
uns der Gegend von Sparta, dem schönen Tal des Eurotas an.
Es ist eine wundervolle Fahrt, durch immer reicher mit Wein,
Feigenbäumen und Orangenhainen bestandene Abhänge. Ziegen
klettern zur Linken über uns und zur Rechten unter uns. Lieblich
gelegene Ansiedelungen mit weißem Gemäuer mehren sich, bis wir
endlich das flache Aderngeflecht des Eurotas und zugleich die weite
Talsohle überblicken können.
Fast wie Vögel senken wir uns aus gewaltiger Höhe auf das
moderne Sparta herab, das, mit weißen Häusern, aus Olivenhainen,
Orangengärten und Laubbäumen, weiß heraufleuchtet. Es ist mir
dabei, als beginne das strenge und gleichsam erzene Wort Sparta,
sich in eine entzückende, ungeahnte südliche Vision aufzulösen. Eine
augenblendende Vision von Glanz und Duft.
Ich kann nicht glauben, daß irgendein Land an landschaftlichen
Reizen und in der Harmonie solcher Reize mit dem griechischen
wetteifern könnte. Es zeigt den überraschendsten Wechsel an
Formen und überall eine bestrickende Wohnlichkeit. Man begreift
sogleich, daß auch dieses Tal von Sparta eine festgeschlossene
Heimat ist, mit der die Bewohner, ähnlich wie mit einem Zimmer,
einem Hause verwachsen mußten.

I
Ich möchte behaupten, daß der Reichtum der griechischen Seele
zum Teil eine Folge des eigenartigen Reichtums der griechischen
Muttererde ist. Wobei ich von dem landschaftlichen Sinn der Alten
den allerhöchsten Begriff habe. Natürlich nicht einem
landschaftlichen Sinn in der Weise moderner Malerei, sondern als
einer Art Empfindsamkeit, die eine Seele immer wieder zum
unbewußten Reflex der Landschaft macht.
Zweifellos war die Phantasie im Geiste des Menschen die erste und
lange Zeit alleinige Herrscherin, aber das im Wechsel der Tages- und
Jahreszeiten feste Relief des Heimatsbodens blieb in einem gewissen
Sinne ihr Tummelplatz. Was an bewegten Gestalten von ihr mit
diesem Boden verbunden wurde, das hatte dieser Boden auch
miterzeugt.
Das unbewußte Wirken des Geistes, im Kinde so wie im Greise, ist
immer wesentlich künstlerisch, und Bildnertrieb ist eine allgemein
verbreitete Eigenschaft, auch wo er sich nie dem äußeren Auge
sichtbar kundgibt. Auch der Naivste unter den Menschen wohnt in
einer Welt, an deren Entstehung er den hauptsächlichsten Anteil hat
und die zu ergründen ebenso reizvoll sein würde, als es die
Bereisung irgendeines unentdeckten Gebietes von Tibet ist. Unter
diesen Naivsten aber ist wiederum keiner, der nicht das Beste, was
er geschaffen hat, mit Hilfe des kleinen Stückchens Heimat
geschaffen hätte, dahinein er geboren ist.
ch befinde mich im Garten eines kleinen Privathauses zu Sparta.
Vor etwa einer Stunde sind wir hier angelangt. Ich habe mich
beeilt, aus dem dürftigen Zimmerchen, das man uns angewiesen
hat, wieder ins Freie zu gelangen. Es war eine sogenannte gute
Stube, und es fehlte darin nicht einmal das Makartbukett.
Irgendwie, ich weiß zunächst nicht wodurch, bin ich in diesem
Grasegarten an längst vergangene Tage erinnert. Eindrücke meines
frühen Jünglingsalters steigen auf. Ich vergesse minutenlang, daß
die verwilderte Rasenfläche unter meinen Füßen der Boden von
Sparta ist. Dann kommt es mir vor, als wandle ich in jenem kleinen
Obstgarten, der an das Gutshaus meines Onkels stieß, und etwas

vom Tanze der nackten Mädchen Spartas und erster Liebe ginge mir
durch den Kopf.
Es ist aber wirklich ein Garten in Sparta und nicht das Gehöft
meiner guten Verwandten, wo ich jetzt bin. In der nahen
Gartenzisterne quakt ein spartanischer Frosch, ich schreite an einer
spartanischen Weißdornhecke hin und spartanische Sperlinge
lärmen.
Auf der Konsole des Nußbaumspiegels, dessen sich das Quartier
meiner Gastfreunde rühmen kann, fand ich unter anderen
Photographien auch ein Bild, — das Bild eines hübschen, ländlichen
Mädchens! — das mir sogleich ins Auge fiel. Sie mag wohl längst
gestorben sein oder ist etwa vor dreißig Jahren jung gewesen, um
jene Zeit, als auch das Mädchen, an das ich mich jetzt erinnern muß,
siebzehnjährig durch Garten, Hof und Haus meiner schlesischen
Anverwandten schritt.
Die Bergwand des Taygetos ist zum Greifen nahe. Die Sonne
versinkt soeben hinter die hohe Kammlinie und beinahe das ganze
Tal des Eurotas ist in Schatten gelegt. Die Landschaft ringsum ist zu
dieser Stunde zugleich heroisch und anheimelnd.
Plötzlich finde ich mich mit lebhaftem Griechisch angeredet. Ein
Mann hat mich zwischen Stachelbeer- und Johannisbeersträuchern
entdeckt, ist herzugetreten und setzt voraus, daß ich Griechisch
verstehe. Kurze Zeit bin ich hilflos gegen seine neuspartanische
Zudringlichkeit, dann aber wird im Giebel unseres Häuschens — das
übrigens, windschief, wie es ist, von außen betrachtet unbewohnbar
scheint — ein Fenster geöffnet, und das schöne Mädchen, die
schöne Spartanerin, noch ganz so jung, wie das Bild sie zeigte, lehnt
sich heraus.
Der Mann von der Straße wird nun durch eine tiefe, sonore
Frauenstimme zurecht-, das heißt aus dem Garten gewiesen, und ich
habe, mit gebundener Zunge, Antlitz und Blick der hübschen
Spartanerin über mir.

D
„Gott grüß euch schönes Jungfräulein
Wo bind ich mein Rößlein hin? —
Nimm du dein Rößlein beim Zügel, beim Zaum,
Binds an den Feigenbaum.“
er irrationale Wunsch und Zwang, eine Stätte wie die des alten
Sparta zu sehen, erklärt sich zwar nicht durch den Namen Lykurg,
aber doch ist es vor allem der Genius dieses Namens, der Genius,
dessen Wirken eine so unvergleichliche Folge hatte, den man in
dieser Landschaft sucht. Man konnte nicht hoffen oder erwarten
wollen, hier irgendein Jugendidyll, auch nur in Erinnerung, sich
erneuern zu sehen: dennoch nimmt mich, statt jeder historischen
Träumerei, eine solche Erinnerung jetzt in Besitz.
Nicht zweimal schwimmst du durch die gleiche Welle, sagt
Heraklit, und es ist nicht dieselbe, die um mich und durch mich
flutet, als jene Frühlingswoge, durch die ich vor Jahren
geschwommen bin: aber es ist doch auch wieder etwas von ewiger
Wiederkehr in ihr.
Ich sage mir, daß Lykurg wiederum nichts weiter, als ein großer
Hirte, ein großer Schäfer gewesen ist, der den Nachwuchs seines
Volkes in „Herde“ teilte. Daß seine Gedanken in der Hauptsache sehr
entschlossene Züchtergedanken gewesen sind, wie sie aus den
Erfahrungen eines Hirtenlebens sich ergeben und zwar mit
Notwendigkeit. Lykurg, der trotzdem mit Delphi Verbindung hatte,
war überwiegend ein Mann der kalten Vernunft, gesteh ich mir, und
wußte, wie keiner außer ihm, das zeitliche Leben vom ewigen und
ihre Zwecke rein zu sondern. Allein durch alle diese Erwägungen
vermag ich meine Seele nicht von dem spartanischen Ebenbilde
meiner ländlichen Jugendliebe abzuwenden.
Jungens, nicht anders wie Jungens sind, gucken über den Zaun,
der hier allerdings von dem krebsscherenartig, stachlig-grünen
Gerank der Agave gebildet ist. Sie sind neugierig, werfen Steine in
blühende Obstbäume, suchen etwas für ihre Tatkraft, stören mich.
Der gleiche Fall veranlaßte mich vor Jahren, an einem denkwürdigen

N
Tage, aus begreiflichen Gründen zu vergeblicher Heftigkeit, dagegen
gelang es dem deutschen Urbilde der Spartanerin, das damals neben
mir durch den Grasegarten schritt, die Knaben mit wenigen gütigen
Worten zu bewegen, von ihren Störungen abzulassen.
un ist das schöne Mädchen im Garten erschienen. Ich grüße sie
und werde dann magisch in die gleiche Richtung gezogen, die sie
eingeschlagen hat, und durch dasselbe Pförtchen im Heckenzaun,
durch das sie verschwunden ist.
Ich stehe auf einer kleinen begrasten Halbinsel hinter dem Garten,
um die der starke Bergbach eilig sein klares und rauschendes Wasser
trägt. Es kommt, eisfrisch, vom Taygetus. Kaum fünf Schritt von mir
entfernt haben Zigeuner ihr Zelt aufgeschlagen. Der Vater steht in
guterhaltener kretensischer Tracht, mit ruhiger Würde,
pfeiferauchend, am Bachesrand. Die Mutter, von zwei Kindern
umspielt, hockt an der Erde und schnitzelt Gemüse für die
Abendsuppe zurecht, die allbereits über einem bescheidenen
Feuerchen brodelt. Zwischen den braunen, halbnackten Kindern
springt ein zähnefletschendes Äffchen umher: Dies alles, besonders
das kleine Äffchen, wird mit kindlicher Freude bewundert von meiner
Dorfschönen.
Ich sehe nun, sie ist kräftig gebaut und jünger, als ich nach dem
Bilde, nach der Erscheinung am Fenster und nach den Lauten ihrer
Stimme geurteilt hatte, wahrscheinlich nicht über fünfzehn Jahre alt.
Sie erinnert mich an den derben Schlag der Deutsch-Schweizerin.
Die Zigeunermutter hat, sobald sie meiner ansichtig wurde, ihrem
singenden, springenden Lausetöchterchen das Tamburin
zugeworfen, womit es sich augenblicklich klirrend vor mir im Tanze
zu drehen beginnt. In der Freude darüber trifft sich mein Blick mit
dem der jungen Spartanerin.
Inzwischen ist alles um uns her mehr und mehr in abendliche
Schatten gesunken. Die Glocke einer nahen Kirche wird
angeschlagen. Gebrüll von Rindern dringt von den dämmrigen
Weideflächen am Fuß des Taygetus. Das ganze Gebirge ist nur noch
eine einzige, ungeheure, blauschwarze Schattenwand, die, scheinbar

E
ganz nahe, den Bach zu meinen Füßen zu speisen scheint, dessen
Wasser blauschwarz und rauschend, wie flüssiger Schatten
heranwandelt.
Grillen zirpen. Ein märchenhaftes Leuchten ist in der Luft. Kalte
und warme Strömungen machen die Blätter der Pappeln und Weiden
flüstern, die, zu ernsten, ja feierlichen Gruppen gesellt, die Ränder
des breiten Baches begleiten.
s ist ein Uhr nachts, aber in der Mondeshelle draußen herrscht
trotzdem dämonischer Lärm. Hühner und Hähne piepsen und
krähen laut, Hunde kläffen und heulen ununterbrochen. Mitunter
klingt es wie Stimmen von Kindern, die mit lautem Geschrei lustig
und doch auch gespenstisch ihr nächtliches Spiel treiben. In der
Gartenzisterne quakt oder trillert immer der gleiche Frosch.
Die alten Spartaner befolgten jahrhundertelang eine
Züchtungsmoral. Es hat den Anschein, als wenn die Moral des Lykurg
in einem größeren Umfang noch einmal aufleben wollte. Dann würde
sein kühnes und vereinzeltes Experiment, mit allen seinen bisherigen
Folgen vielleicht nur der bescheidene Anfang einer gewaltigen
Umgestaltung des ganzen Menschengeschlechtes sein.
Wenn etwas vorüber ist, so ist es am Ende für unsere
Vorstellungskraft gleichgültig, ob es gestern geschah, oder vor mehr
als zweitausend Jahren, besonders, wenn es menschlich voll
begreifliche Dinge sind. Ob also die spartanischen Mädchen gestern
nackt auf der Wiese getanzt haben, damit die Jünglinge ihre
Zuchtwahl treffen konnten, oder vor dreitausend Jahren, ist einerlei.
Ich nehme an, es sei gestern gewesen. Ich nehme an, daß man
noch gestern hier die Willenskraft, den persönlichen Mut, die
Disziplin, Gewandtheit, Körperstärke und jedwede Form der
Abhärtung vor allem gepflegt und gewürdigt hat. Und daß
meinethalben die Epheben noch heute Nacht im Heiligtum des
Phöbus, draußen auf den dämmrigen Wiesen, wo ich sie nicht sehe,
wie unsre Zigeuner dem Monde, einen Hund opfern.
Ihr Gesetzgeber war Lykurg, ihr Ideal Herakles. Die Standbilder
beider Heroen standen auf beiden Brücken, die über den

I
D
Wassergraben zum Spielplatz bei den Platanen führten. Leider ging
es auf eine sinnlose Weise roh, mit Treten, Beißen und
Augenausbohren, bei diesen Ephebenkämpfen zu.
mmer noch herrscht im Mondschein draußen derselbe dämonische
Höllenlärm. Durch Ort, Stunde, Mondschein und Reiseermüdung
aufgeregt, bevölkert sich meine Phantasie mit einer Menge
wechselnder Vorstellungen, gleichsam einem altspartanischen
Gespenster- und Kirchhofspuk. Bald sehe ich zappelnde Säuglinge im
Taygetus ausgesetzt, bald löffle ich selbst bei der gemeinsamen
öffentlichen Männermahlzeit die greuliche, schwarze Suppe ein, bald
bin ich gleichzeitig dort, wo ein Ephebe zu Ehren der Artemis nackt
im Tempel gegeißelt wird und sehe auf dem entfernten Stadion
Odysseus mit den ersten Freiern der jungfräulichen Penelope
wettlaufen.
Zaudern ist, wie es scheint, schon damals eine Schwäche des
edlen Weibes gewesen: ich führe auch die Mißwirtschaft der Freier,
im Hause des Gatten, auf sie zurück. Ikarios, der Vater Penelopes,
wollte sie aus dem Elternhause in Sparta nicht mit Odysseus ziehen
lassen und folgte dem Paare, als es nun doch nicht zurückzuhalten
war, im Wagen nach. Dem Odysseus aber, der das Herz seines
Weibes noch auf der Reise schwankend sah, ist, nach einem Bericht
des Pausanias, die Geduld gerissen, und er hat kurzer Hand seinem
Weibe an einer gewissen Stelle des Weges zur Wahl gestellt:
entweder nun entschlossen mit ihm nach Ithaka, oder mit ihrem
Vater und einem Abschied für immer wieder nach Sparta
heimzureisen.
er Spuk der Nacht ist dem Lichte des Tages gewichen. Unten im
Garten grasen Ziegen und eine Kuh. Das Zigeunermädchen sucht
nach irgend etwas die Hecken ab. Man hört drei- oder viermal die
Pauke der Zigeuner anschlagen. Es ist kein Tropfen Tau gefallen in
der Nacht. Ich schreite trockenen Fußes durchs hohe Gras.

H
G
W
Der Zigeuner und seine Frau hocken auf Decken vor ihrem Zelt. Er
hat den roten Schal des Kretensers bereits um die Hüften und
schmaucht behaglich, indes die zerlumpte Gattin Knöpfe an seiner
geöffneten Weste, mit Zwirn und Nadel, sorgsam festmacht. Der
Bergfluß rauscht um die Lagerstatt.
err Allan I. B. Wace, Pembroke College, Cambridge, hat die
Freundlichkeit, uns im kleinen Museum von Sparta mit
Erklärungen an die Hand zu gehen. Er geleitet uns durch
ausgedehnte Olivenhaine, trotz brennender Sonnenglut, zur
Ausgrabungsstätte am Eurotas. Zu hunderten, ja zu tausenden
werden hier in den Fundamenten eines Athenatempels Figürchen
nach Art unserer Bleisoldaten aufgefunden. Diese Figürchen, von
denen viele zutage lagen, so daß die spartanischen Kinder mit ihnen
spielten, verrieten das unterirdische Heiligtum.
egen Mittag besteigen wir Maultiere, nicht ohne Mühe, weil diese
spartanischen Mulis besonders tückisch sind. Die schöne Tochter
unseres Gastfreundes, die uns noch gestern abend, mit
tremolierender Stimme etwas zur Laute sang, lehnt im Fenster der
kleinen Baracke, nicht sehr weit über uns, und beobachtet die
Vorbereitungen für unsere Abreise mit kalter Bequemlichkeit. Das
hübsche, naive Kind von gestern, dessen Gegenwart mir die
Erinnerung eines zarten Jugendidylls erneuern konnte, ist nur noch
eine träge, unempfindliche Südländerin.
Ich erinnere mich — und schon ist dieses Gestern wieder
Erinnerung! — Wie mir die Kleine nochmals im Garten begegnete,
mir ins Gesicht sah und mich anlachte, mit einer offenen Lustigkeit,
die keine Schranke mehr übrig läßt. Nun aber blickt sie über mich
fort, als ob sie mich nie gesehen hätte, mit vollendeter
Gleichgültigkeit.
ir frühstücken gegen ein Uhr mittags im Hofe eines
byzantinischen Klosters — einer Halbruine unter Ruinen! — an

den steilen Abhängen der Ruinenstätte Mistra.
Der quadratische Hof ist an drei Seiten von Säulengängen
umgeben. Sie tragen eine zweite, offene Galerie. Die vierte Seite des
Hofes ist nur durch eine niedrige Mauer vom Abgrund getrennt und
eröffnet einen unvergleichlichen Blick in die Ferne und Tiefe des
Eurotastales hinab.
Den kurzen Ritt von Sparta herauf haben wir unter brennender
Sonne zurückgelegt. Hier ist es kühl. Eine Zypresse, uralt, ragt
jenseits der niedrigen Mauer auf. Sie hat ihre Wurzeln hart am
Rande der Tiefe eingeschlagen. Ich suche den Lauf des Eurotas und
erkenne ihn an seiner Begleitung hoher und frischgrüner Pappeln.
Ich verfolge ihn bis zu dem Ort, wo das heutige Sparta liegt: mit
seinen weißen Häusern in Olivenwäldern, unter Laubbäumen halb
versteckt.
Dieses mächtige, überaus glanzvolle südliche Tal, mit den
fruchtreichen Ebenen seiner Grundfläche, widerspricht dem strengen
Begriff des Spartanertums. Es ist vielmehr von einer großgearteten
Lieblichkeit und scheint zu sorglosem Lebensgenusse einzuladen.
Herr Adamantios Adamantiu, Ephor der Denkmäler des Mittelalters
in Mistra, stellt sich uns vor und hat die Freundlichkeit, seine
Begleitung durch die Ruinen anzutragen. Seine Mutter und er
bewohnen einige kleine Räume eben des selben ausgestorbenen
Klosters, in dem wir jetzt sind.
Oben, auf einer der Galerien, hat sich ein lustiger Kreis gebildet.
Es sind die gleichen, lebenslustigen Pädagogen, denen wir bereits
auf dem Wege nach Sparta mehrmals begegnet sind. Sie befinden
sich noch immer im Enthusiasmus des Weins und singen
unermüdlich griechische, italienische, ja sogar deutsche Trinklieder.
Ich kann nicht sagen, daß dieser Studentenlärm nach deutschem
Muster, mir an dieser Stätte besonders willkommen ist, und doch
muß ich lachen, als einer der fröhlichen Zecher, ein älterer Herr, im
weinselig-rauhen Sologesang ausführlich darlegt, daß er weder
Herzog, Kaiser noch Papst, sondern, lieber als alles, Sultan sein
möchte.
Der lebenslustige Sänger, spartanischer Gymnasialprofessor,
spricht mich unten im Hofe an. Er macht mir die Freude, zu erklären,

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